我们考虑将重子手性微扰理论的单核部分扩展到低能区域之外。 这种方法对更高能量的适用性限于小的散射角，即不能解决强子的夸克结构的运动区域。 主要思想是根据新的功率计数重新安排低能量有效的拉格朗日方法，并利用自由选择回路图的重归一化条件。 我们通过选择一个滑动标度来推广重子手性微扰理论的单核扇形区的扩展的基于质壳的方案，即，我们将运动点周围的物理幅度扩展到阈值之外。 这就要求引入复数值的重新归一化的耦合常数，该常数可以从实验数据中提取，也可以使用固定在阈值区域的耦合常数的归一化组演化来计算。

我们在重子重子手性扰动理论中推导了轴突-核子相互作用拉格朗日直至下一个到下一个领先顺序。 有效的轴突-核子耦合计算为百分之几的精度。

我们通过将时间有序微扰理论应用于SU（3）重子手性微扰理论的Lorentz不变公式，研究重子-重子散射。 我们得出相应的图解规则，特别注意由动量依赖的相互作用和具有非零自旋的粒子的传播器引起的复杂性。 我们将有效势定义为时间序列图的两个重子不可约贡献的总和，并推导了散射振幅积分方程组，该系统提供了Kadyshevsky方程的耦合通道泛化。 所获得的前导重子-重子势能可微扰地重新归一化，并且相应的积分方程在所有分波中都具有唯一解。 我们以P03子波中的核子-核子散射为例，讨论改善（有限）环积分的紫外线收敛所需的附加有限减法问题。 假设可以微调地处理超出前导顺序的校正，我们将获得一种完全可重整化的形式主义，可以用来研究重子-重子散射。

在重子重子手性扰动理论中，以大循环Nc极限（一环阶）分析重子的非轻子衰减中的s波衰减幅度，其中Nc是色电荷数。 具有八位位组和十重子中间状态的回路图被系统地纳入分析，并考虑了十位八位组质量差的影响。 由于QCD重子的大Nc自旋风味对称性，不同的单环图之间存在大Nc抵消。 大Nc重子手性扰动理论的预测与1 / Nc扩展的期望值和实验数据都非常吻合。

在这项工作中，我们使用手性扰动理论系统地研究了有魅力的介子和底部矢量介子的辐射衰减和磁矩，直至单环水平。 我们在SU（2）和SU（3）情况下展示结果，并分别在回路图和未知图中分配了质量。 在保持质量分裂的SU（3）情况下，D *和B *介子的衰变率为ΓD** 0→D¯0γ= 16.2-6.0 + 6.5 keV，ΓD*-→D-γ= 0.73- 0.3 + 0.7 keV，ΓDs*-→Ds-γ= 0.32-0.3 + 0.3 keV，ΓB* +→B +γ= 0.58-0.2 + 0.2 keV，ΓB* 0→B0γ= 0.23-0.06 + 0.06 keV，ΓBs * 0→Bs0γ= 0.04-0.03 + 0.03 keV。 D *-→D-γ的衰减宽度与实验测量值一致。 作为副产物，D ** 0和Ds *-的全宽分别为Γtot（D¯* 0）≃77.7-20.5+ 26.7 keV和Γtot（Ds *-）≃0.62-0.50+ 0.45keV。 我们还计算了重矢量介子的磁矩。 我们的工作中得出的解析手性表达式将有助于将来对晶格QCD模拟的外推。

最近的实验进展重新激发了对重味强子的理论兴趣。 在这项工作中，我们用自变量重子手性扰动理论（BChPT）和质壳扩展重整化（EOMS）研究自旋1/2的单重子重子的磁矩，直至次高阶。 方案。 借助夸克模型和重夸克自旋风味对称性，固定了相关的低能常数（LEC）g1-4，而其余的d2，d3，d5和d6通过拟合晶格QCD介子质量来确定。 相关数据。 如此确定了LEC，我们预测了自旋1/2单引子重子的磁矩，并将其与其他方法的磁矩进行了比较，发现我们的预测的绝对值通常比其他方法的绝对值小。 与我们拟合的点阵QCD数据相关。 因此，需要进行更多的研究来阐明这种情况并更好地理解单键重子的性质。

我们已经系统地研究了十重子（T）到八位字节（B）的重子（$$ T \ rightarrow B \ gamma $$ T→Bγ）的磁矩跃迁到下一个至领先的阶次，以及四倍于 在重质重子手性摄动理论的框架中，次优的顺序。 我们的计算包括循环中的中间十重态和八位重子状态的贡献。 在整个计算过程中，我们采用了小规模方案，没有直接考虑1 / M反冲校正。 我们将八位位组和十重子重子质量分裂$$ \ delta $$δ，小矩量p和偶子质量$$ m _ {\ phi} $$ m count视为相同阶次的小尺度参数，记为$ $ \ epsilon $$ ϵ。 我们关于过渡磁矩的结果表明，手性膨胀具有较好的收敛性。 解析表达式对于十项电磁特性的晶格模拟的手性外推可能有用。

为了研究胞质分裂过程中子细胞表面张力与细胞间桥变形之间的联系,采用微管吸吮实验测定了正常大鼠肾上皮细胞(NRK)在细胞松弛素D(即CD)或blebbistatin作用下细胞表面张力的变化,并且采用局部施加CD的方法分析了两极子细胞表面张力非平衡状态下细胞间桥的变形曲线。研究结果认为,CD和blebbistatin均可以大幅降低细胞表面张力;整体施加blebbista-tin抑制细胞主动性收缩会导致细胞间桥变形完全受到子细胞表面张力的调控,细胞间桥变形过程反映出细胞调节整体表面张力的进程。

我们研究多体扰动理论（MBPT）的按序收敛行为，作为一种简单有效的工具来近似闭壳核的基态能量。 为了直接解决收敛性，我们探索了高达30阶的扰动校正，并强调了分区对收敛的作用。 与以谐波振荡器为基础的发散MBPT系列相反，在不受干扰的基础上使用简单的Hartree-Fock解决方案可导致收敛的MBPT系列用于软相互作用。 对于较大的模型空间和较重的原子核，无法直接进行高阶MBPT计算，我们将执行三阶计算，并与相同的相互作用和模型空间的高级从头算起耦合簇结果进行比较。 我们证明了三阶MBPT能够以最低的计算成本，以与最佳可用耦合簇计算极好的一致性，为进入锡同位素链的原子核提供基态能量。

通过利用打破粒子数的Bogoliubov参考态来解决（近）简并的开壳费米电子系统，引入了Rayleigh-Schrödinger多体摄动理论（MBPT）方法。 通过选择能解决Hartree-Fock-Bogoliubov变分问题的参考状态，该方法可简化为经过充分测试的Møller-Plesset，即应用于封闭壳系统的基于Hartree-Fock的MBPT。 由于其算法简单，新开发的框架提供了一种计算简单但准确的替代方法，可替代最新的非扰动多体方法。 以在具有足够大小的单粒子基础上的准粒子基础上工作为代价，该方法的计算缩放比例与粒子数无关。 本文根据从手性有效场理论推导的现代核哈密顿量，介绍了从氧到镍同位素链的方法的首次实际应用。