给出强单边非局域量子失协及弱单边非局域信息亏损的概念,证明强单边非局域量子失协总是大于等于单边非局域量子失协,并研究Werner态的量子关联间序的关系。

我们研究在13和100 TeV质子-质子对撞机上涉及弱电玻色子的双部分散射（DPS）过程。 具体来说，我们专注于三个DPS通道：W玻色子加两个射流（W⊗jj），Z玻色子加两个射流（Z⊗jj）和等号W对产生（W±⊗W±）。 我们证明Z⊗jj过程并没有引起太多关注，它是测量有效横截面σeff的最佳渠道。 在100 TeV对撞机上，三个DPS通道（尤其是W±⊗W±产量）中σeff测量的精度显着提高。 我们主张对三个DPS通道的组合分析可以测试有效横截面σeff的普遍性。

假设磁场是弱的或柔和的：eB〜g4log（1 / g）T2，我们以扰动QCD的对数为先导顺序计算了两种风味的QCD等离子体在外部磁场中的剪切粘度。 我们假设磁场是均匀且静态的，并且电动力学在形式极限e→0时是非动力学的，而eB保持固定。 我们表明，剪切粘度的形式为η=η（（B））T3 /（g4log（1 / g）），其中无量纲函数η（B）为无量纲变量B =（eB）/ （g4log（1 / g）T2）。 与QCD碰撞相比，变量B相当于回旋加速器运动影响的相对强度：B〜lmfp / lcyclo。 我们提供了比例剪切粘度η′（B′）的完整数值结果。

针对沿空动压巷道在上区段工作面回采,即受到第一次采动影响时的围岩变形破坏特征,分析巷道围岩尤其是围岩弱结构体(护巷煤柱)的破坏失稳机理,并根据现场试验情况,研究沿空动压巷道在第一次采动影响(上区段工作面回采)时的围岩弱结构的控制机理,提出合理的围岩弱结构控制技术与方法,为类似条件下巷道的支护与维护提供参考、借鉴。

我们研究了弯曲时空中强耦合条件下一类共形场理论（CFT）的时空平均零能条件（ANEC）。 通过应用AdS / CFT对偶，我们发现了违反3 + 1和4 + 1维边界理论的时空ANEC的全息模型。 在我们的模型中，整体时空是渐近的AdS真空气泡解决方案，既没有因果关系也没有奇异点。 我们的气泡解的共形边界是渐近平坦的，并且在某种意义上是因果的，因为连接边界上任何两个点的“最快零点测地线”必须完全位于边界上。 相反，我们表明，如果时空未能具有这种因果的固有性质，则在整体中一定存在裸奇点。

讨论了等价原理（EP）和席夫猜想，然后简要分析了EP与量子力学之间的联系。 彻底研究了两个经典经典原则（CEP）而不是弱一个（WEP）的半经典违例，即格林伯格引力玻尔原子和外部弱高阶引力场对不同量子粒子的树级散射。 然后。 接下来，将详细讨论两个与WEP一致但与CEP不一致的系统的量子示例，即COW实验和由其波函数described描述的大质量物体的恒定引力场中的自由落体。 请记住，在本工作重点关注的四个示例中，只有COW实验是基于实验测试的，还介绍了一些与之相关的重要细节。

阳阳地下实验室NaI（Tl）探测器中，原子核上弱相互作用的大颗粒（WIMP）弹性散射的横截面极限是从2967.4 kg·天的数据暴露中获得的。 通过散射过程产生的闪烁光信号的脉冲形状可以确定来自散射过程的原子核后退。 数据与无核后座力假设一致，并且在WIMP核弹性散射截面上设置了WIMP依赖质量的90％置信水平上限。 这些限制部分排除了DAMA / LIBRA允许的区域，用于与相同NaI（Tl）靶物质进行WIMP-钠相互作用。 对于10 GeV / c2的WIMP质量，WIMP核独立自旋截面的90％置信水平上限为3.26×10-4 pb。

本研究分别采用Lo MacKinlay的传统方差比检验，Wright非参数检验，Chow Denning多元方差检验和Joint Wright多元方差检验来分析和检验欧盟碳排放市场的特征，结果表明：欧盟碳排放权交易的12年发展历程中，只有第二阶段的收益率遵循the过程，显示出形式薄弱的有效市场，而第一阶段和第三阶段则不具备有效市场的特征。

在大型强子对撞机上执行SM精密测试的一种有前途的途径是测量高不变质量的微分截面，以这种方式利用由繁重的新物理学引起的校正能量的增长。 我们对纵向狄布森和相关的希格斯生产过程中主要的随能量增长效应进行了分类，表明它们可以封装在四个真实的“高能量主要”参数中。 我们在大型强子对撞机和未来的强子对撞机上评估这些参数的可及范围，尤其着重于看起来特别有前途的全轻子W Z通道。 发现该范围比现有约束条件高一个数量级，从而在与LEP边界竞争的情况下，在每毫米水平上测试了SM电弱扇区。 与LHC run-1边界仅适用于比分布的高能尾部中的SM大得多的新物理效应，我们研究的探查适用于更广泛类别的新物理场景，在这些场景中，如此大的偏离并不大 预期。

我们以标准模型有效场论方法研究了六维夸克运算符对希格斯过程的次优阶电弱校正。 我们考虑主要的生产通道，包括大型强子对撞机的WH，ZH和VBF生产，以及未来的轻子对撞机的ZH，VBF生产，以及主要的衰减通道，包括H→γγ，γZ，Wlν，Zll，bb $$ b \ overline {b} $$，μμ，ττ。 结果表明，在当前约束条件下，上夸克算子可以将环路诱导过程的信号强度（即H→γγ，γZ）移动约O1-O10 $$ \ sim \ mathcal {O}（1 ）-\ mathcal {O}（10）$$，以及树级过程（即所有剩余的生产和衰变通道），在大型强子对撞机上约为5％至10％，在未来的轻子对撞机上约为15％ 。 这意味着基本上所有希格斯通道都已开始对顶夸克耦合变得敏感，尤其是在高亮度LHC以及未来的轻子对撞机上的希格斯可观测物，甚至低于tt¯t\ overline {t} $$ 阈值，将提高我们对夸克耦合的了解。 我们使用包含性和差分性测量的投影，得出高亮度LHC时希格斯测量对上夸克算子的敏感性。 我们得出的结论是，分别处理六维数​​夸克和希格斯/电弱扇区可能不会继续是一个好