在一个模型中，马约拉纳中微子比电弱尺度重于标准模型希格斯玻色子和轻子，我们系统地计算了马约拉纳中微子衰变中直接和间接CP不对称的热校正。 这些是进入方程式的关键成分，这些方程式描述了诱导的轻子数不对称性的热力学演化，最终导致了宇宙中的重子不对称性。 我们在有效的场论框架中计算热校正，其中假设温度小于马约拉纳中微子的质量且大于电弱标度，并且在温度随质量的膨胀方面提供了领先的校正。 在这项工作中，我们考虑两个质量几乎退化的马约拉纳中微子的情况。

在这项工作中，我们研究了未来中长期基线实验T2HK和DUNE以及Hyperkamiokande（HK）大气中微子观测对中微子质量等级，混合角θ23的八分圆和CP相δCP的敏感性。 我们首次证明，如果我们结合这三个实验，灵敏度将大大提高。 我们的结果表明，由于存在参数简并性，T2HK和HK的层次敏感性受到限制。 但是，如果将T2HK和HK加在一起，就可以消除这种简并性。 使用T2HK + HK（DUNE），中微子质量层次至少可以在5σ（8σ）C.L.处确定。 对于任何真正的δCP值。 对于T2HK + HK + DUNE，对于δCP的不利值，质量层次的重要性增加到将近15σ。 对于此组合设置，除了在5σC.L下43.5°<θ23<48°以外，均可解析八分圆。 对于两个层次结构，无论δCP的值如何。 违反CP的重要性约为10σC.L。 对于δCP〜±90°。 除此之外，对于任何真θ23值，该组合设施还能够发现5σ时至少δCP真值的68％的CP违规。 我们还发现，将这三者结合起来，Δmeff2，sin2⁡θ23和δCP的精度分别变为0.3％，2％和20％。 我们还阐明了HK大气中微子实验中辛

我们提出了一种用于检测遗迹中微子背景的新颖方法，该方法利用结构化量子简并性来放大来自中微子散射离开检测器的阻力。 发展这一思想，我们对当今遗迹中微子在任意框架中的分布进行了表征，包括中微子质量和电子+灭对中微子再加热的影响。 对于地球观测者，我们明确提出了中微子速度和德布罗意波长分布。 考虑到遗留的中微子在当今的温度和密度下可能表现出量子液体的特征，我们讨论了中微子流体相关性对共振检测可能性的影响。

我们以中地下深层中微子实验（DUNE）为例，详细阐述了θ23八分圆和中微子传播过程中改变风味的中性电流非标准相互作用（NSI）之间的简并性。 在存在涉及e-μ（εeμ）和e-τ（εeτ）风味的NSI参数的情况下，长基线实验中的νμ→νe和ν¯μ→νé出现概率会获得一个附加的干扰项，从而 取决于一个新的动态CP相位ϕeμ /eτ。 该项与与标准CP相位δ相关的众所周知的干扰项相加，从而在确定θ23的八分圆时造成混淆。 我们表明，对于NSI耦合的值（一次取一个）小至几％（相对于费米耦合常数GF），对于两个CP相δ和ϕeμ /eτ的不利组合， θ23的八分圆的发现潜力完全消失了。

我们研究了圆形电子正对撞机（CEPC）上重不育中微子N，e + e-→Nν（ν）的产生及其在衰变成三个带电费米子中的ljj信号。 我们研究此过程的背景事件，主要是来自W对生产的事件。 我们研究了单一重质无菌中微子的产生以及CEPC对无菌中微子与活性中微子混合的敏感性。 我们通过考虑无中微子双β衰变实验中无菌中微子的混合以及活性中微子的质量和混合的约束，研究了低能量跷跷板模型中两个简并重质无菌中微子的产生。 我们表明，根据提议，CEPC对无菌中微子与活性中微子的混合具有很好的敏感性，其质量约为100 GeV。

狄拉克中微子群每一代都需要两个截然不同的中性Weyl旋转子，它们具有特殊的质量排列以及与带电轻子相互作用。 一旦这种安排受到干扰，轻子数就不再守恒，中微子成为马约拉纳粒子。 如果与Dirac质量项相比，这些违反轻子数的扰动小，则中微子就是准Dirac粒子。 可替代地，这种情况的特征可以在于存在一对具有几乎简并质量的中微子，以及具有12个角度和12个相的轻子混合矩阵。 在这项工作中，我们讨论了准狄拉克中微子振荡的现象学，并通过各种实验得出了有关参数空间的极限。 在狄拉克极限的一个参数扰动中，可以对几乎简并的中微子对之间的质量分裂得出非常严格的界限。 但是，我们还证明，通过对轻子混合矩阵进行适当的更改，对此类质量分裂的限制要弱得多，甚至完全不存在。 最后，我们考虑了质量分裂太小而无法测量的可能性，并针对这种情况从当前实验中讨论了新的非标准轻子混合角的界限。

我们根据Mohapatra–Rodejohann的相态约定，使用Sarkar和Singh提出的三个定相不变量I12，I13和I23，评估了一个普通的3×3复对称中微子质量矩阵的Majorana相。 我们发现它们很有趣，因为它们允许我们以模型独立的方式评估每个Majorana阶段，即使一个特征值是零也是如此。 利用一般复对称质量矩阵的特征值和混合角解，我们确定了中微子振荡整体拟合数据的约束条件以及三者之和的约束条件，从而确定了正态和反角两个层次的马约拉纳相。 轻中微子质量（Σimi）和无中微子双β衰变（ββ0ν）参数| m11 | 。 此后，在一些预测模型中针对分层案例（正态和倒立）均采用这种查找Majorana阶段的方法，以评估相应的Majorana阶段，结果表明，倒置层次结构部分中呈现的所有子案例都可以在模型中实现 在反向跷跷板的框架内具有纹理零和缩放ansatz，尽管尚未确定遵循正常层次的子情况之一。 除了准简并中微子的情况外，在任何中微子质量模型下，这项工作中获得的方法都能够评估相应的Majorana相。

我们考虑了νMSM中的无中微子双beta（0νββ）衰变，其中将三个质量低于电弱尺度的右旋中微子另外引入标准模型。 在此模型中，出现了三个重中性轻子N1，N2和N3，它们对应于右手中微子。 众所周知，最轻的一个keV质量的N1是暗物质的候选者，它对0νββ衰变的贡献可忽略不计。 相比之下，较重的N2和N3对中微子质量的跷跷板机制和重生作用起着破坏性的作用（与活性中微子相比）。 这是因为已经假定了它们的高精度简并质量，这是重结晶发生的分析研究所期望的。 在此分析中，我们发现，当质量差变大且活性中微子的质量顺序颠倒时，由于N2和N3的建设性贡献，0νββ衰变的有效质量变得大于活性中微子的1。 当前和不久的将来的0νββ衰减实验将探索这种可能性。

假设轻子数守恒，中微子质量矩阵的遗传性和γπ交换交换对称性，我们表明我们可以从现有数据完全确定中微子质量矩阵。 与现有数据比较，我们的模型预测了具有三个中微子质量值（9.16×10×2 eV，9.21×10×2 eV和7.80×10°）的反向质量等级（接近简并模式）。 2 eV，CP违反阶段的一个大值，α= 109.63°，当然，没有中微子β衰减。 所有这些预测都可以在即将到来的精密中微子实验中进行检验。

我们考虑对标准模型（SM）进行扩展，使用惰性希格斯二重态和三个马约拉纳单重态费米子来解决中微子质量和暗物质（DM）问题的起源以及规模较小的问题。 在这种设置中，最轻的马洛纳娜单重态费米子扮演着DM候选者的角色，并且可以容纳模型参数空间，以避免不同的实验约束，例如违反轻子风味的过程和电弱精度测试。 中微子质量是在单循环水平上按Scotogenic模型生成的，其惰性是由惰性双峰的CP奇数和CP偶数标量成员之间的简并性确保的。 讨论了轻子和强子对撞机上有趣的签名。