我们从动态晶格QCD计算中得出高激发的charm，D s和D介子谱，其中夸克数对应于Mπ〜240 MeV，并将其与以前的结果与Mπ〜400 MeV进行比较。 利用蒸馏框架，精心构造的内插算子的庞大基础以及变分程序，我们提取并可靠地确定了一系列激子介子的连续自旋。 其中包括具有奇异量子数的状态，以及具有非奇异量子数的状态，我们将其识别为具有激动的胶子自由度，并将其解释为混合介子。 比较两个不同的Mπ处的光谱，我们发现仅存在轻度的夸克质量依赖性，而总体状态模式没有变化。

COMSOL Multiphysics是一款多功能的有限元分析软件，它能够模拟从多物理场耦合的工程问题到复杂的科学问题。在光学领域，COMSOL可以用来模拟光子晶体的性质，包括其能带结构和拓扑性质。光子晶体是一种介电常数周期性变化的介质，其晶格常数与光波的波长相近，能够禁止特定频率的光在其中传播，从而形成一个带隙。二维光子晶体是指光子的运动被限制在两个维度上，而另一个维度上没有变化的光子晶体结构。 在进行COMSOL模拟之前，首先需要构建二维正方晶格光子晶体的几何模型。这通常涉及到定义一个基本单元格，并将其周期性复制扩展，构成整个光子晶体结构。为了计算能带结构，需要使用特定的物理场接口，比如电磁波频域接口，这允许软件计算不同频率下的电磁波在光子晶体中的传播情况。 能带计算是指找到材料中电子能量和动量关系的过程，在光子晶体中则是找到光子能量（频率）与波矢量（传播方向）的关系。这种关系通常以能带图的形式呈现，能带图显示了在特定波矢量下光子的能量状态。通过分析能带图，可以确定光子晶体的带隙宽度和位置，进而了解光子晶体对光的禁带控制能力。 除了能带结构，光子晶体的另一个重要特性是陈数（Chern number），它是描述材料拓扑性质的一个量化指标。陈数是一个整体量子数，它与材料的边缘态和量子霍尔效应密切相关。在光子晶体中，陈数可以反映光波在边界上存在的单向导电通道。陈数的计算通常较为复杂，涉及到波函数的积分和对称性分析。 在COMSOL中计算陈数可能需要先获得能带结构，然后使用能带的波函数进行积分计算。由于这涉及较为高级的物理概念和数值计算方法，通常需要深入理解量子物理和拓扑学。 通过COMSOL Multiphysics进行二维正方晶格光子晶体的能带和陈数计算，可以深入研究材料的物理性质和潜在应用，例如光学传感器、光学隔离器和光学计算机芯片等领域。这项工作不仅需要掌握软件操作技能，还需要对光子晶体的基本理论和高级物理概念有深刻的认识。

利用COMSOL对正方晶格光子晶体进行能带结构仿真的全过程，涵盖从建立模型、设定参数、执行仿真到最后的数据处理与图表绘制。具体步骤包括选择合适的晶格常数和介质柱直径，设置周期性和Bloch边界条件，编写参数化扫描脚本来定义k矢量路径，以及使用'Global Evaluation'导出特征频率数据。随后，通过Origin软件将导出的数据转换为专业的色散曲线图，特别强调了频率单位转换和图形优化技巧。 适合人群：从事光子晶体研究的科研工作者、物理系研究生及对光子晶体能带仿真感兴趣的学者。 使用场景及目标：适用于需要精确模拟并展示光子晶体能带结构的研究项目，旨在帮助研究人员更好地理解和呈现光子晶体的光学特性。 其他说明：文中还提到了一些实用的小贴士，比如内存管理建议、避免常见错误的方法等，有助于提高仿真的成功率和效率。

内容概要：本文详细介绍了带载流子密度的双温模型及其在MATLAB中的实现。双温模型用于描述电子和晶格温度之间的相互作用，以及带载流子密度随时间的变化。文中探讨了电子晶格温度与电子密度的关系，特别是在飞秒激光源照射下材料的行为。通过MATLAB进行飞秒激光源模拟，观察电子和晶格温度的变化，以及带载流子密度的动态变化。同时，采用有限元法求解涉及的偏微分方程，展示了具体的MATLAB编程实践步骤，包括定义材料参数、建立数学模型、选择数值解法和优化代码性能。 适合人群：从事材料科学研究、物理建模和仿真工作的科研人员和技术爱好者。 使用场景及目标：适用于希望深入了解材料中电子与晶格相互作用机制的研究人员，以及希望通过MATLAB进行相关仿真的技术人员。目标是掌握双温模型的基本原理和应用，提高对材料特性和行为的理解。 其他说明：本文不仅提供了理论背景，还给出了详细的编程实践指导，帮助读者从零开始构建和优化仿真模型。

通过S波介子-介子相互作用，D-D，K-D，D-D⁎和K-D⁎研究了迷人的四夸克Tcc =（ccued）和Tcs =（csud） 基于（2 + 1）味晶格QCD模拟，介子质量为mπ≃410、570和700 MeV。 对于魅力夸克，采用相对论性重夸克动作来处理其在晶格上的动力学。 使用HAL QCD方法，我们在晶格QCD模拟中提取了S波电势，从而计算了介子-介子散射相移。 同位旋三联体（I = 1）通道中的相移表示排斥相互作用，而I = 0通道中的相移则表示吸引力，随着mπ的减小而增大。 这在Tcc（JP = 1 +，I = 0）通道中尤为突出，尽管在mπ= 410–700 MeV范围内都未发现束缚态或共振。 我们用现象学双夸克图片对我们的结果进行了定性比较。

Parton分布函数（PDF）是非扰动量，描述了强子与其中的夸克和胶子之间的关系。 我们建议从QCD全局分析的“数据”中提取PDF，这些数据是由具有良好“晶格横截面”的晶格QCD计算产生的，这些基本是单晶格矩阵元素，可以将晶格QCD计算出来，并将扰动QCD分解为PDF。 为了证明存在良好的“晶格横截面”，我们采用Ji [Phys。 牧师 110，262002（2013）]作为案例研究表明，如果可以对它进行乘性重新归一化，则可以将其分解为扰动理论中所有阶数的PDF。 我们以αs的倒数第二个顺序计算分解系数。

我们报告了核子等矢量轴向，标量和张量电荷的晶格QCD计算。 我们的计算是在两个2 + 1风味合奏上执行的，这些合奏是在物理介子质量和晶格间距分别为a≈0.116和0.093 fm时使用2-HEX涂抹的Wilson-clover动作生成的。 我们使用了多种源漏分离方式-粗谱系中的8个值范围大约为0.4至1.4 fm，细谱系中的3个值范围为0.9至1.5 fm，这使我们能够对激发态效应进行广泛的研究。 使用不同的分析和拟合策略。 为了确定重归一化因子，我们使用非扰动的Rome-Southampton方法，并比较RI'-MOM和RI-SMOM中间方案以估计系统不确定性。 我们的最终结果是在MS方案中以2 GeV计算的。 张量和轴向电荷的不确定度约为4％，gT = 0.972（41）和gA = 1.265（49）。 由于对中间重归一化方案的选择和晶格间距的依赖性更大，因此所得标量电荷gS = 0.927（303）具有更大的不确定性。

我们对标量，等量标量通道（σ介子）中pion-pion散射的弹性相移进行了两味（Nf = 2）晶格QCD计算。 针对与315和227 MeV的介子质量相对应的两个夸克质量执行计算。 使用散射振幅的各种参数提取σ-介子参数。 从手性unit参数化获得的结果外推到物理点并读取Mσ=（440-16 + 10（50）-i240（20）（25））MeV，其中括号中的不确定性表示随机和系统的不确定性 。 讨论了介子参数随介子质量增加的行为。

在本文中，我们探索了使用具有离子化质量的物理值以及较大的离子化质量值的晶格技术计算Nf = 2风味QCD中拓扑敏感性和η'介子质量的计算。 我们观察到可以达到物理点而不会显着增加统计噪声。 η'介子的质量可以从铁电两点函数和拓扑电荷密度相关函数中获得，从而得出可兼容的结果。 由于π'质量与pion的质量依存关系是平坦的，我们得出Mη'= 772（18）MeV，而没有明确的连续极限。 对于拓扑敏感性，我们观察到了对Mπ2的线性依赖性，但是还有一个额外的常数来自晶格伪像。

我们报告了使用两个最近的<math> 2 + 1 <计算得出的核子质量，等矢量向量和轴向向量电荷以及张量和标量耦合 RIKEN-BNL-哥伦比亚和UKQCD合作组织共同生成的/ mn> </ math>风味动态域壁费米子晶格QCD集成。 这些合奏是在Iwasaki <math> x </ math>位错-抑制-决定子-比率规矩作用下以1.378（7）GeV的逆晶格间距和pion质量值生成的。