在标准模型中，维数为6（d = 6）的不可重整化算子违反重子和轻子数一个单位，从而导致质子衰减。 在这里，我们指出，带有电荷的介子和缺失的能量的质子衰减模式可以是d = 6个包含轻度无菌中微子的算子的特征性特征，如果它不伴有标准π0e +最终状态。 我们首先在有效算子的水平上讨论这种效应，然后在TeV尺度上提供具有新物理学的具体模型，其中活跃中微子的轻度与质子的稳定性有关。

已经使用具有两个强横冲量（p T）τ轻子强子衰减，至少两个高p T射流以及τ轻子衰变丢失了横向能量的事件进行了新粒子的搜索。 使用质子-质子碰撞的数据执行分析，该数据由CMS实验在2015年以s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV收集，对应于2.1 fb -1的综合光度。 结果用两个物理模型解释。 第一个模型涉及重型右旋中微子Nℓ（ℓ= e，μ，τ），以及在标准模型的左右对称扩展中产生的右旋带电玻色子W R。 假设Nτ质量为W R玻色子质量的0.8（0.2）倍，并且只有Nτ风味有助于W R衰变宽度，则在95％置信水平下排除W R玻色子的质量低于2.35（1.63）TeV。 在第二个模型中，考虑了衰减为ττbb的第三代标量幼体夸克的成对产生。 假设质量低于740 GeV的第三代标量轻质夸克被排除在外，假设该轻质夸克衰减到τ轻质和底部夸克的分枝率为100％。 这是第一次在强子对撞机上搜索第三代马洛纳纳中微子，也是第一次在最终状态下搜索带有一对强子衰变的τ轻子和射流的第三代轻夸克。

提出了在左对称模型的框架内寻找右旋规矩玻色子WR的方法，其衰减为增强的右旋重中微子NR。 它基于质子-质子碰撞的数据，质子中心在2015年，2016年和2017年期间在大型强子对撞机上由ATLAS探测器收集的质心能量为13 TeV，对应的综合光度为80 fb $ ^ {−1} $。 分别搜索最终状态下的电子和μ子。 搜索的一个显着特征是使用包含电子的大半径射流。 与预期信号相比，基于信号拓扑的选择会导致更小的背景。 没有观察到与标准模型预测的显着偏差，并且在WR和NR质量平面中设置了下限。 对于质量范围为0.1–1.8 TeV的NR，WR的质量值小于3.8–5 TeV。

我们在EW-R模型的框架内提出中微子质量的模型，其中通过对负责中微子Dirac质量矩阵的希格斯单重态部门应用A 4对称性获得PMNS矩阵的实验上所需形式。 这种机制自然避免了与LHC数据的潜在冲突，后者严重限制了希格斯扇形，特别是希格斯双峰。 此外，通过简单的回答，我们提取出extract lâl l $$ {\ mathrm {\ mathcal {M}}} _ {\ mathrm {l}} {{\ mathrm {\ mathcal { M}}} __ {\ mathrm {l}}} ^ {\ dagger} $$用于带电的轻子扇区。 夸克行业也提出了类似的答案。 中微子的质量来源与带电轻子和夸克的来源完全不同，这可以解释为什么U PMNS与V CKM有很大的不同。

我们首先从有效场论（EFT）的角度研究轻子违反希格斯（HLFV）衰变，然后分析EFT算子的不同高能实现，从而突出最有希望的模型。 我们争论了为什么两个希格斯二重态模型可以具有BR（h→τμ）〜0。 01，以及为什么在所有其他实现（包括类似矢量的轻子）中都抑制了该速率。 我们将在中微子质量模型的背景下进一步讨论HLFV：在大多数情况下，它是在一个循环中产生的，始终使BR（h→τμ）<10 -4且通常更小，这超出了实验范围。 但是，Zee模型和扩展的左右对称模型都包含耦合到轻子的额外SU（2）双峰，并且原则上可以解释观察到的过量，在HLFV和中微子参数之间存在有趣的联系。

我们研究了轻子风味违反希格斯玻色子（h→ℓℓ'）衰变的观察如何缩小中微子质量生成机理的模型，这在参考文献中进行了系统研究。 [1,2]着​​眼于新型Yukawa耦合矩阵与轻子的组合。 我们发现，如果在当前或将来的对撞机实验中确实获得了h→ℓℓ′的证据，则可以排除多种类型的中微子质量模型。 特别是，马约拉纳中微子质量的简单模型不能与h→ℓℓ′的观测相兼容。 还发现一些简单的辐射产生狄拉克中微子质量的模型可以与h→ℓℓ′过程的显着速率兼容。

中微子质量，物质-反物质不对称性和暗物质的问题可以通过假设马约拉纳质量低于电弱尺度的右旋中微子得以成功解决。 在这项工作中，从LHC的13个TeV质子-质子碰撞中的32.9 fb -1到36.1 fb -1提取的W玻色子的轻子衰变被用来搜索重质中性轻子（HNL），这些轻子是通过与μ子或电子混合而产生的。 中微子。 使用ATLAS检测器以即时和位移的轻子衰变信号进行搜索。 快速签名需要在相互作用点（μμe或eeμ）处产生三个轻子，并在相同风味的相反电荷拓扑上具有否决权。 位移的信号包括来自W玻色子衰变的快速介子，以及要求从相互作用点沿横向平面位移4-300 mm的双峰顶点（μμ或μe）。 该搜索为HNL质量在4.5–50 GeV范围内的HNL与介子和电子中微子的混合设置了约束。

在带有一对带相同或相反电荷的高能电子或介子以及两个高能射流的情况下，进行搜索右手的马约拉那或狄拉克中微子N R和右手的规子玻色子W R。 这些事件是从pp碰撞数据中选择的，该碰撞数据由ATLAS检测器在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时采集的积分光度为36.1 fb-1。 没有观察到与标准模型的明显差异。 结果在左右对称模型的理论框架内进行解释，并且在重的右手W玻色子和中微子质量平面中的质量上设置了下限。 对于马约拉纳和狄拉克N R中微子，被排除的区域扩展到m R R = 4.7 $$ {m} _ {R_R} = 4.7 $$ TeV。

提出了在具有两个相同风味的轻子（e或μ）和两个射流的情况下，搜索重质右旋W玻色子（WR）并分解为重质右旋中微子和带电轻子的搜索方法。 该分析基于质子质子碰撞数据，该数据是2016年大型强子对撞系统CMS合作社收集的，对应的综合光度为35.9 fb-1。 在Dilepton加Dijet系统的不变质量分布中，没有发现超出标准模型预期的显着过量。 假设耦合与标准模型的耦合相同，并且只有一个重的中微子风味NR对WR衰减宽度有显着贡献，则二维mWRmNR $$ \ left（{m} _ {{\ mathrm { W}} _ {\ mathrm {R}}}，{m} _ {{\ mathrm {N}} _ {\ mathrm {R}}} \ right）在95％置信水平下排除的$$质量平面扩展到大约 mWR = 4.4 $$ {m} _ {{\ mathrm {W}} _ {\ mathrm {R}}} = 4.4 $$ TeV，它涵盖了WR玻色子质量以下的大范围右手中微子质量。 该分析提供了迄今为止最严格的WR质量限制。

据报道，人们正在寻找一种衰减到τ轻子和中微子的新的高质量共振。 该分析使用由CMS实验在s = 13TeV的LHC处收集的质子-质子碰撞数据，对应于35.9fb-1的综合光度。 搜索利用强子衰变的τ轻子。 在较高的τ横向质量和缺少横向动量的情况下，未观察到过剩的屈服。 对顺序标准模型中结果的解释不包括在95％置信水平下低于4.0 TeV的W'玻色子质量。 在W'玻色子优先于第三代费米子衰变的模型上，现有限制也得到了改善。 重量小于1.7–3.9 TeV的重质W'玻色子，取决于非通用G（221）模型中的耦合，在95％的置信水平下被排除在外。 这些是迄今为止该模型最严格的限制。