在热模型中，使用具有精确奇异守恒性的规范方法，研究了在p $ -Pb碰撞中以$$ \ sqrt {s_ {NN}} = 5.02 $$ sNN = 5.02 TeV获得的ALICE数据。 化学沉淀温度除最低多重性仓外，与中心温度无关，其值接近160 MeV，但与在$$ \ sqrt {s_ {NN}} = 2.76 $$ sNN =的Pb-Pb碰撞中获得的值一致。 2.76 TeV。 奇数非平衡因子$$ \γ_s$$γs的值以从0.9到0.96的多重性缓慢增加，即它总是非常接近完全化学平衡。

我们使用基于统一耦合通道的框架研究奇偶校验$$ J = 1/2 $$ J = 1/2和$$ J = 3/2 $$ J = 3/2 $$ \ Xi _c $$Ξc共振 在$$ \ mathrm {SU（6）} _ {\ mathrm {lsf}} \次$$ SU（6）lsf×HQSS扩展的Weinberg–Tomozawa重子–介子相互作用上，同时特别注意重归一化过程 。 我们预测了$$ \ Xi _c（2790）$$Ξc（2790）的大分子$$ \ Lambda _c {\ bar {K}} $$ΛcK¯分量，且主导的$$ 0 ^-$$ 0-轻 自由度旋转配置。 我们讨论了$$ 3/2 ^-$$ 3 / 2- $$ \ Lambda _c（2625）$$Λc（2625）和$$ \ Xi _c（2815）$$Ξc（2815）状态之间的差异，以及 结论认为它们不可能是SU（3）兄弟姐妹，而我们预测存在其他$$ \ Xi _c $$Ξc状态，其中之一与$$ \ Lambda _c（2595）$的两极结构有关。 $Λc（2595）。 一对$$ J = 1/2 $$ J = 1/2和$$ J

$$ \ mathbb {Z} _2 $$ Z2-Yukawa-QCD模型是具有Yukawa和类似QCD的轨距扇区的简约模型类，在标准扰动理论的所有边际耦合中均表现出渐近自由度。 通过利用广义边界条件，我们发现了这些模型的进一步渐近自由轨迹的存在。 我们将这样的轨迹构造为不同逼近方案中希格斯势的准固定点。 我们首先以有效场论方法证实我们的发现，并使用功能重整化小组获得全面的情况。 我们还通过紫外线中弱的汤川耦合膨胀来推断出定标溶液的存在。 在相同的体制下，我们讨论了对于大场振幅拟定点解的稳定性。 通过使用伪光谱和射击方法的数值研究，我们为此类渐近自由理论提供了进一步的证据。

本文研究了双核电磁衰变$$ \ chi _ {cJ}（1P）\ rightarrow J / \ psi e ^ + e ^-$$χcJ（1P）→J /ψe+ e-和$$ \ chi _ {cJ}（1P）\ rightarrow J \ psi \ mu ^ + \ mu ^-$$χcJ（1P）→Jψμ+μ-，其中$$ \ chi _ {cJ} $$χcJ表示$$ \ chi _ { 使用改进的Bethe–Salpeter方法系统地计算了c0} $$χc0，$$ \ chi _ {c1} $$χc1和$$ \ chi _ {c2} $$χc2。 给出了最终轻子对的衰变宽度和不变质量分布的数值结果。 比较是与最近测得的BESIII实验数据进行的。 结果表明，对于包含$$ e ^ + e ^-$$ e + e-的情况，量表不变性是决定性的，应仔细考虑。 对于$$ \ chi _ {cJ}（1P）\ rightarrow J / \ psi e ^ + e ^-$$χcJ（1P）→J /ψe+ e-的过程，分支分数为：$$ \ mathcal {B} [\ chi _ {c0}（1P）\

我们用轻锥和规则将重双重子衰变的弱衰变分析为反三重态$$ \ Lambda _Q $$ΛQ。 为了计算衰减形状因数，底部和有魅力的反三元组$$ \ Lambda _b $$Λb和$$ \ Lambda _c $$Λc均由同一组前导扭曲锥分布振幅来描述。 利用获得的形状因子，我们对相应的半轻子衰变进行了现象学研究。 计算了衰变宽度，并且预期在这项工作中给出的分支比将通过将来的实验数据进行测试，这将有助于我们了解重双重子衰变的潜在动力学。

我们研究了$$ \ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c ^ * \ ell \ bar {\ nu} _ \ ell $$Λb→Λc∗ℓν¯ℓ和$$ \ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c ^ *的含义 \ pi ^-$$Λb→Λc∗π-$$ [\ Lambda _c ^ * = \ Lambda _c（2595）$$ [Λc∗ =Λc（2595）和$$ \ Lambda _c（2625）] $$Λc （2625）]可以从重夸克自旋对称性（HQSS）推论得出的衰变。 确定作为HQSS伙伴的奇数奇偶校验$$ \ Lambda _c（2595）$$Λc（2595）和$$ \ Lambda _c（2625）$$Λc（2625）共振作为HQSS伙伴，总角动量–奇偶校验$$ j_q ^ P = 1 ^-$$ jqP = 1-对于轻自由度，我们发现比率$$ \ Gamma（\ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c（2595）\ pi ^-）/ \ Gamma（\ Lambda _b \ rig

在这项工作中，我们研究了$$ Z_b（10610）$$ <math> Z b （ 10610 ） </ math>（简称为$$ Z_b $$ <math> Z 夸克-胶子等离子体相后，在重离子碰撞中产生的热强子气中， b </ math>）丰度高。 我们使用有效的拉格朗日数来计算过程中生产的$$ Z_b $$ <math> Z b </ math>的热平均横截面 如

我们演示了一个模型，该模型捕捉了SU（5）理论的某些吸引人的特征，同时提供了可能的质子衰减逃逸。 在本文中，我们展示了梯形算子如何从除代数$$ \ mathbb {R} $$ <math> R </ math>，$$ \ mathbb {C} $$ <math>产生 C </ math>，$$ \ mathbb {H} $$ <math> H </ math>和$$ \ mathbb {O} $$ <math > O </ math>。 从这些梯形算子的SU（n）对称性，我们然后证明了一个具有很多结构相似性的模型

我们基于量表组$$ SO（10）\ times U（1）_ \ psi $$ SO（10）×U（1）ψ提出了一个简单的非超对称大统一理论（GUT）。 该模型包括3代费米子，分别为$$ \ mathbf {16} $$ 16（$$ + 1 $$ +1），$$ \ mathbf {10} $$ 10（$$-2 $$ -2）和 $$ \ mathbf {1} $$ 1（$$ + 4 $$ +4）表示形式。 $$ \ mathbf {16} $$ 16小子包含标准模型（SM）费米子和右旋中微子，并引入$$ \ mathbf {10} $$ 10 -plet和单重子费子来制作模型。 无异常。 量规耦合统一为$$ M_ {GUT} \ simeq 5 \乘以10 ^ {15} {-} 10 ^ {16} $$MGUT≃5×1015-1016 GeV通过包含中间的Pati-Salam达到$ $ M_ {I} \ simeq 10 ^ {12} {-} 10 ^ {11} $$MI≃1012-1011GeV，这是跷跷板机制的自然尺度。 对于$$ M_ {I} \ simeq 10 ^ {12} {

在本文中，我们讨论了包含性的$$ J / \ psi $$ <math> J / ψ < / math>由三个pomeron的融合产生的质子-质子碰撞产生。 我们证明了这种机制从该区域获得了主导作用，这在理论上可以通过CGC /饱和度方法来描述。 从数值上讲，它对$$ J / \ psi $$ <math> J / ψ </ math>生产，并且能够描述实验