本研究的目的是分析作为爱因斯坦引力和非线性电动力学（NED）的解而产生的规则时空中的光子运动。 光子不再遵循背景时空的零地线，而是遵循有效时空几何体的零地线，其中除了时空几何体外，电磁非线性也直接得到反映。 将光子的运动与不受非麦克斯韦电磁场的非线性直接影响的中微子的运动进行比较，并遵循背景时空的零大地测量学。 我们确定了规则的Bardeen黑洞的阴影，它们代表了广义相对论与光子和中微子相关的NED以及与电荷相关的NED的特殊解决方案，并将它们与相关的Reissner–Nordstrom黑洞的阴影进行了比较。 我们证明，直接的NED效应清楚地表明了常规黑洞的存在，其水平高达最近观测技术可检测到的$ 20 \％$$$ 20％。 我们还证明了NED效应对在Bardeen时空中移动的光子的偏转角以及黑洞视界附近的光子和中微子运动的时间延迟的强烈影响。

ANITA实验已经观察到两个异常的持续性淋雨事件，这与τ轻子衰变的起源是一致的。 但是，这些事件与标准中微子-物质相互作用模型以及IceCube和诸如AUGER之类的宇宙射线设施设定的EeV弥散中微子通量极限相矛盾。 在本文中，我们重新研究了使用无菌中微子假设来解释ANITA异常事件的可能性。 IceCube和AUGER实验对无菌中微子的扩散通量的限制较小，这是由于其有效的无菌混合角抑制较小。 由于中微子与地球物质之间的相互作用在EeV能级上非常强，因此应包括量子退相干效应来描述在地球物质中传播的中微子通量。 经过几次实验近似后，我们表明可以通过无菌中微子源来解释ANITA异常本身，但是我们还预测IceCube天文台应该比ANITA发生更多的事件。 这使得无菌中微子起源很难同时解决这两个问题。 可以通过专用的ANITA信号仿真得出更可靠的结论。

使用大型强子对撞机上的CMS检测器，搜索重化的马约拉纳中微子（N），使其变成W玻色子和轻子。 使用在质心能量为8 TeV的质子-质子碰撞中在2012年期间收集的19.7 fb -1的数据来搜索两个射流以及两个相同符号电子或相同符号电子-μ对的签名。 发现该数据与预期的标准模型（SM）背景一致，并且在类型1跷跷板机制的范围内，在质量乘积范围内生产重马约拉纳中微子的横截面时间与支化分数的上限设定了上限 在40至500 GeV之间。 该结果还被解释为对重的马约拉纳中微子和SM中微子之间混合的限制。 在所考虑的质量范围内，| V eN |的上限范围为0.00015–0.72。 2 | 6.6×10 -5 -0.47 | V eN VμN * | 2 /（| V eN | 2 + | VμN | 2），其中VℓN是描述重中微子与风味the的SM中微子混合的混合元素。 这些限制是对超过200 GeV的重大马约拉纳中微子质量的最严格的直接限制。

中微子振荡的发现引发了许多尚未解决的基本物理学问题。 其中两个问题很简单，易于陈述且至关重要：中微子质量的值是多少？ 中微子是马约拉纳费米子吗？ 我们不知道这些问题的答案的原因是，在超相对论体系之外很难测量中微子的性质。 我们讨论了接近阈值的eγ→eνν的物理学，其中一个人可以访问非相对论中微子，而只有非相对论中微子。 在接近阈值时，eγ→eνν′是一个丰富的现象，其横截面对中微子质量的各个值和中微子的性质敏感。 我们表明，如果可以扫描阈值区域，则可以很容易地确定最轻的中微子的质量，中微子的质量有序化以及中微子是否为马约拉那费米子。 但是，实际上，事件发生率很小，背景非常广泛。 在亚eV体制中，对eγ→eνν的观察似乎在实验室中是完全无法接近的。 尽管如此，我们的结果有效地说明了非相对论中微子可观测物的辨别力。

最近的作品[Y. Huang和B.-Q. 妈妈 物理 [1，1，62（2018）]将IceCube观测到的所有四个PeV中微子与伽马射线爆发相关联，并显示出规律性，这表明洛伦兹违规标度ELV =（6.5±0.4）×1017 GeV，符号因子s =±1 在中微子和反中微子之间。 中微子和反中微子（“反之亦然”）与“时间延迟”和“时间提前”事件的关联只是一个假设，因为IceCube检测器无法分辨中微子的手性，因此需要进一步的实验测试以验证该假设。 我们在标准模型扩展（SME）框架中得出CPT奇数Lorentz违反参数的值，并对超腔中微子（或反中微子）的电子-正电子对发射进行阈值分析。 我们发现Y. Huang和B.-Q提出了不同的中微子/反中微子传播特性。 Ma可以在SME框架中描述为具有Lorentz不变性和CPT对称性违例，但具有阈值能量约束。 建议一种可行的方法来测试中微子和反中微子之间的CPT对称性违规。

中微子双β衰变是在理论和实验基础上积极发展的假设核过程。 在本文中，我们扩展了[\ textit {Phys。 Rev. D}，{\ bf 89}，113005（2014）]中提出了这种衰减的新通道。 在这种情况下，中微子不仅在原子核内振荡，而且还与外部非均匀磁场相互作用。 我们假设磁场围绕中微子的运动方向旋转，并表明对于一定的旋转速度，$ 0 \ nu2 \ beta $衰减的半衰期可以大大缩短。 虽然上面提到的参考文献中的介绍仅限于简化的两个中微子情况，但在这项工作中，我们研究了现实的三个中微子情况，并对该过程进行了详细的数值研究。

在本文中，我们将讨论暗物质粒子an灭为右旋中微子的特殊情况。 我们计算了来自银河系中心的预计伽玛射线过量，并将我们的结果与费米-拉特实验的数据进行了比较。 带有较重暗物质粒子的约10-60 GeV右旋中微子可以完美解释观测到的光谱。 an没横截面＆lt;σv＆gt;落入范围0。 5–4×10 -26 cm 3 / s，与WIMP ni没横截面大致兼容。

费米伽马射线太空望远镜的数据指出，在银河系中心周围的区域中，伽马射线过多，其峰值约为1-3 GeV。 这种异常过量可以用质量在31–40 GeV范围内的暗物质候选物well灭成截面为pairsσv〉≃（1.4–2.0）×10-26 cm3 / s的bb对来很好地描述。 在这项工作中，我们探索了在辐射中微子质量模型的框架内拥有这种暗物质候选物的可能性。 该模型是标准模型的简单扩展，它具有额外的U（1）X规范对称性，其中标准模型中微子质量既出现在树级别，也出现了辐射，通过异常地自由添加了一个单重态费米子NR和两个三重态费米子Σ1R ，Σ2R和合适的希格斯标量。 自发的规范对称性破裂以导致残留Z2对称性的方式实现，因此提供了稳定的冷暗物质候选物。 我们表明，在我们的模型中，单线态费米离子暗物质候选物会引起银河系中心伽玛射线过量。 同时满足对文物密度，直接检测散射以及对撞机边界的约束的参数空间基本上对应于s波共振，其中规范玻色子质量mX约为暗物质质量mχ的两倍。 我们还将讨论这种轻费米子单重态暗物质与轻中微子质量的相容性。

在超级神冈大学使用核去激发γ射线测量中微子和反中微子氧的中性类准弹性相互作用，以从T2K中微子（抗中微子）的14.94（16.35）×1020质子对靶暴露的数据中识别类似信号的相互作用。 ）光束。 测得的氧核通量平均截面为⟨σν-NCQE⟩= 1.70±0.17（stat。）-0.38 + 0.51（syst。）×10-38 cm2 /氧气，通量平均能量为0.82 GeV，⟨ 中微子和反中微子的σν-NCQE⟩= 0.98±0.16（stat。）-0.19 + 0.26（syst。）×10-38 cm2 /氧气，通量平均能量为0.68 GeV。 这些结果是迄今为止最精确的结果，抗中微子的结果是该通道的首次横截面测量。 将它们与各种理论预测进行比较。 还讨论了目前和将来的水切伦科夫探测器对搜寻超新星遗迹中微子的背景评价的影响。

我们提出了一种精确确定中微子和反中微子通量的新方法，中微子和反中微子的通量是影响当前和未来长基线中微子实验以及精确中微子散射实验的主要系统不确定性之一。 在<math> ν （ ν ？ ） </ math>-氢相互作用，<math> ν μ p → <msup