提出了在最终状态下具有至少一个光子，较大的横向动量不平衡和较大的横向事件总活动的物理模型之外的物理搜索。 可以在规范介导的超对称模型中生成此类拓扑，在该模型中，成对产生的胶粘剂或夸克通过短寿命的中性基团衰减为光子和引力子。 数据样本对应于2016年在大型强子对撞机上CMS实验记录的s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时质子-质子碰撞的35.9 fb -1的积分光度。事件没有明显过量 高于预期的标准模型背景。 简化的胶粘剂和胶料对生成模型解释了该数据，其中胶粘剂或胶料通过中性物质衰减成光子。 根据中性素质量和分支分数，在95％置信水平下排除了高达1.50-2.00 TeV的胶质糖质量和高达1.30-1.65 TeV的壁球质量。

使用具有光子，电子或介子且缺少大的横向动量的事件来表示搜索超对称性的结果。 该分析基于一个数据样本，该数据样本对应于由LHC产生并由CMS检测器收集的s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时质子-质子碰撞的35.9 fb-1积分光度 在2016年。具有规范介导的超对称性破裂的理论模型预测了最终状态下光子的事件，以及电弱规范的玻色子衰减到轻子的情况。 搜索具有光子，轻子和横向动量缺失的事件是这些模型的敏感探针。 没有观察到超出标准模型流程预期范围的事件。 搜索结果在受量规介导的超对称破坏启发的简化模型的上下文中进行解释。 这些模型用于得出生产截面的上限，并为超对称颗粒的质量设置下限。 低于930 GeV的Gaugino质量在95％置信水平下被排除在简化模型中，其中电中性产生了中性基和焦炭基。 对于简化的胶粘剂和胶料对生产模型，在95％的置信水平下，胶料质量不超过1.75 TeV和胶料质量不超过1.43 TeV。

SO（10）GUT与16子中的费米子（以及单峰）的Yukawa相互作用具有某些固有的（“内置”）对称性，而这些对称性不依赖于模型参数。 因此，10维和126维希格斯的对称Yukawa相互作用具有固有的离散Z2×Z2对称性，而120维希格斯的反对称Yukawa相互作用具有连续的SU（2）对称性。 SO（10）单重态费米子与16子离子的耦合具有U（1）3对称性。 我们认为这些内在对称性的某些元素是残余对称性的可能性，其源自较大对称性组Gf的（自发）破裂。 这样的嵌入导致确定Yukawa联轴器Y10，Y126，Y120的矩阵之间的相对混合矩阵U的某些元素，并因此导致夸克和轻子的质量和混合受到限制。 我们使用对称组条件探索这种嵌入的结果。 我们说明了单一性是如何从组属性中出现的，并获得了对嵌入参数施加的条件。 我们发现，在某些情况下，U元素的预测值与现有数据拟合兼容。 在SO（10）的超对称版本中，这种结果是重归一化组不变。

分析了各种轻子态ℓ=（e，μ，τ）的希格斯玻色子衰变h→γℓ+ℓ-。 在希格斯玻色子通过标量和拟标量耦合的混合物与轻子和夸克相互作用的模型中，差分衰减宽度和前后不对称性是作为双链不变质量函数的。 这些耦合部分受衰变到轻子h→ℓ+ℓ-和夸克h→qq（其中q =（c，b））的数据的约束，而希格斯耦合到顶部夸克的耦合是从这两个中选择的 -光子和两个胶子的衰减率。 前后不对称性的非零值将在希格斯扇区中体现出新物理学的影响。 还给出了在双态不变质量上积分的衰减宽度和不对称性。

我们报告计算的光子辐射和夸克质量差异对核子的parton分布函数中的电荷对称性违反（CSV）的综合影响。 根据Martin和Ryskin的最新建议，根据整个质子的相干辐射来计算初始光子分布，而夸克质量差的影响是基于最近的点阵QCD模拟。 然后，通过将QCD和QED辐射都包括在内，将分布扩展到可以与实验进行比较的规模。 总体而言，在5 GeV2的规模上，d和u-夸克分布之间的现象学上的重要差异的总CSV效果比仅基于夸克质量差异的值大20％。 总体而言，这些CSV来源约占NuTeV异常的40％。

本文在无质量（3 + 1）维Nambu–Jona-Lasinio模型的框架下，研究了具有两种夸克味的重质夸克物质在零温度下在重子，同位旋和手性同位旋化学势存在下的相结构。 。 已经表明，在大的Nc极限（Nc是夸克的颜色数）中，在手性对称破坏相和带电的离子缩合相之间存在对偶关系。 我们研究的主要结论是，手性异位旋化学势在同位素不对称的稠密夸克物质中产生带电的离子缩合。

我们研究用Abelian规对称性进行压实的异质/ F-理论对偶性的方面。 我们考虑具有阶Mordell-Weil组的有理截面的一般Calabi-Yau流形上的F理论。 通过在一类复曲面模型中严格执行稳定的退化极限，我们导出了Calabi-Yau几何形状以及在异质对偶理论中描述矢量束的光谱覆盖范围。 我们在异质理论中采用椭圆曲线上的群律仔细研究了光谱覆盖率。 我们在显式示例中发现，在其低能效理论中，存在三类不同的具有U（1）因子的异质对偶：分裂光谱覆盖，描述具有S（U（m）×U（1））结构群的束，光谱 包含包含扭转截面的覆盖，这些扭转截面似乎引起SU（m）×ℤk $$ {\ mathrm {\ mathbb {Z}}} _ k $$结构组的束和具有纯非阿贝尔结构组且在其中具有扶正剂的束 包含U（1）因子的E 8。 在前两种情况下，要求异质侧的椭圆形纤维具有非平凡的Mordell-Weil组。 几何无质量的U（1）的数量完全由F理论侧的几何确定，而在杂波侧，通过考虑下方的Stückelberg机理可以找到正确的U（1）数量。 维有效理论。 在几何学上，这对应于以下条件：两个F3理论的稳定退

我们表明，可以将2 + 1维的扩展Bargmann和Newton-Hooke代数作为Nappi-Witten代数的展开获得。 可以对该过程进行概括以获得两个非相对论对称性的无限族，包括麦克斯韦式奇异Bargmann对称性，其广义牛顿-胡克对角线及其Hietarinta对偶。 在每种情况下，Nappi-Witten代数上的不变双线性形式导致扩张代数上的不变张量，从而使人们能够构造相应的Chern-Simons引力理论。

轻子混合矩阵U中的广义âÏ交换对称对应于以下关系：| UUi | = |UÏi||。 与i = 1,2,3。 它预测最大的大气混合和最大狄拉克CP违规给定β13 0。 我们表明，如果带电的轻子和中微子质量矩阵在O（3）的有限离散子组中包含的特定残余对称性下不变，则广义的âsym对称性可能会出现。 组A4，S4和A5是唯一可以完全将U固定在开头的组。 中微子可以（a）不简并或（b）部分简并，具体取决于对它们的残余对称性的选择。 在情况（a）中，一个获得消失或很大的Δ13，而在情况（b）中，只有A5可以提供接近其实验值的Δ13。 我们提供了一个基于A5的显式模型，并讨论了一类扰动，这些扰动可以生成完全逼真的中微子质量并进行混合，从而维持U中的广义¼Ï对称性。 我们的方法提供了较早提出的一些思想的概括，以便获得预测值¸23=Ï/ 4和ÎCP=±Ï/ 2。

在质子-质子碰撞中以质子能量为13 TeV的质子-质子碰撞中电超弱粒子的电弱产生的搜索在最终状态下以τ轻子对出现。 τ轻子同时考虑了强子衰变模式和轻子衰变模式。 研究了涉及直接产生τ瘦素的配对或通过charginos和中性氨基酸的衰变间接产生的情况。 数据对应于2016年用CMS检测器收集到的35.9 fb-1的综合亮度。观察到的事件数量与标准模型背景期望值一致。 结果被解释为在不同情况下生产τ瘦蛋白对的横截面的上限。 在纯左手的低质量τ子链衰减为几乎无质量的中性原子的情况下，观察到了最强的限制。 排除极限也在chargino-neutralino和chargino对产生的简化模型的背景下设置，衰减到τ轻子，范围分别达到710 GeV和630 GeV。