我们根据Mohapatra–Rodejohann的相态约定，使用Sarkar和Singh提出的三个定相不变量I12，I13和I23，评估了一个普通的3×3复对称中微子质量矩阵的Majorana相。 我们发现它们很有趣，因为它们允许我们以模型独立的方式评估每个Majorana阶段，即使一个特征值是零也是如此。 利用一般复对称质量矩阵的特征值和混合角解，我们确定了中微子振荡整体拟合数据的约束条件以及三者之和的约束条件，从而确定了正态和反角两个层次的马约拉纳相。 轻中微子质量（Σimi）和无中微子双β衰变（ββ0ν）参数| m11 | 。 此后，在一些预测模型中针对分层案例（正态和倒立）均采用这种查找Majorana阶段的方法，以评估相应的Majorana阶段，结果表明，倒置层次结构部分中呈现的所有子案例都可以在模型中实现 在反向跷跷板的框架内具有纹理零和缩放ansatz，尽管尚未确定遵循正常层次的子情况之一。 除了准简并中微子的情况外，在任何中微子质量模型下，这项工作中获得的方法都能够评估相应的Majorana相。

我们考虑对标准模型（SM）进行扩展，使用惰性希格斯二重态和三个马约拉纳单重态费米子来解决中微子质量和暗物质（DM）问题的起源以及规模较小的问题。 在这种设置中，最轻的马洛纳娜单重态费米子扮演着DM候选者的角色，并且可以容纳模型参数空间，以避免不同的实验约束，例如违反轻子风味的过程和电弱精度测试。 中微子质量是在单循环水平上按Scotogenic模型生成的，其惰性是由惰性双峰的CP奇数和CP偶数标量成员之间的简并性确保的。 讨论了轻子和强子对撞机上有趣的签名。

我们调查在有效的相互作用形式中，质量范围0.5 GeV $$ <m_N <5 $$ <mN <5 GeV，马约拉纳中微子对B介子衰变的可能贡献。 我们通过LHCb处的$$ B ^-\ rightarrow \ mu ^-\ mu ^-\ pi ^ + $$ B-→μ-μ-π+研究了$$ B ^-$$ B-介子的衰减， 这是轻子数违反和马约拉纳中微子存在的信号，并限制了以狄拉克-洛伦兹结构为特征的不同新物理贡献。 我们还研究了Belle的辐射B衰减（$$ B ^-\ rightarrow \ mu ^-\ nu \ gamma $$ B-→μ-νγ）施加的边界。 获得的边界比在LHC较高马略拉质量的左右对称模型的背景下，左右对称模型中第6维四费米子接触矢量和标量马略拉中微子相互作用的先前值更具限制性，这表明直接计算有效N 相互作用对不同过程的贡献可以帮助对由有效拉格朗日参数化的不同紫外线完全模型设定更严格的界限。

轻子数违反可通过在Bs介子Bs0→P-π-μ+μ+的半轻体|ΔL| = 2衰变中以P = K，Ds交换壳上的马约拉纳中微子N来诱导。 我们研究了通过这些四体μ+μ+通道产生的如此重的无菌中微子的产生，并探讨了LHCb和CMS实验可达到的灵敏度。 对于τN= [1,100,1000] ps的重中微子寿命和LHCb在CMS处分别收集到10和50 fb-1的光度，在CMS处分别收集到30、300和3000 fb-1的光度，我们发现对 BR（Bs0→K-π-μ+μ+）≲O（10-9–10-8）和BR（Bs0→Ds-π-μ+μ+）≲O（10-8–10-7 ）。 在运动学上允许的质量范围mN∈[0.25,4.77] GeV和mN∈[0.25,3.29] GeV中，我们排除了与重中微子相关的参数空间（mN，|VμN| 2）上的区域， 从B-→π+μ-μ-（LHCb）略微提高了限值。

我们提出了由光马约拉纳中微子交换诱导的中微子双β衰变nn→pp势的第一个手性有效理论推导。 有效场理论框架使我们能够确定和参数化先前文献中未提及的短期和长期贡献。 这些贡献不能被吸收到单核子形状因子的参数化中。 从夸克和胶子水平开始，我们根据手性有效场论进行匹配，然后根据核势进行匹配。 为了获得介导无中微子双β衰变的核势，必须将硬，软和潜在的中微子模式进行积分。 无论是在Weinberg方案还是在Pionless方案中，都是通过手性功率计数中的倒数第二个顺序执行的。 在下一个到前一个的阶上，振幅从超软中微子的交换中获得额外的贡献，这可以用弱电流的核矩阵元素和中间核的激发能来表示。 这些量还控制两个中微子双β的衰减幅度。 最后，我们概述了确定电势中出现的低能常数的策略，方法是将其与电磁耦合相关和/或与晶格QCD计算进行匹配。

在带有一对带相同或相反电荷的高能电子或介子以及两个高能射流的情况下，进行搜索右手的马约拉那或狄拉克中微子N R和右手的规子玻色子W R。 这些事件是从pp碰撞数据中选择的，该碰撞数据由ATLAS检测器在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时采集的积分光度为36.1 fb-1。 没有观察到与标准模型的明显差异。 结果在左右对称模型的理论框架内进行解释，并且在重的右手W玻色子和中微子质量平面中的质量上设置了下限。 对于马约拉纳和狄拉克N R中微子，被排除的区域扩展到m R R = 4.7 $$ {m} _ {R_R} = 4.7 $$ TeV。

考虑到有效理论建模的马约拉纳中微子与标准物质之间的相互作用，我们研究了无菌马约拉纳中微子对穿过地球的γ通量产生的影响。 使用包括马约拉纳中微子产生和衰变在内的输运方程计算尚存的tau中微子通量。 我们将我们的结果与纯标准模型相互作用进行比较，计算有效拉格朗日耦合的不同值的存活通量，考虑到IceCube在10年的运行时间中检测到的通量，以及质量为mNNmÏ的马约拉纳中微子。

我们提出了一种简单的方案，其中暗物质（DM）作为稳定的中性强子热文物出现，其稳定性遵循精确的U（1）D对称性。 中微子从有色D​​M成分的交换中吸收辐射诱导的马约拉纳质量。 暗物质和中微子质量都有共同的起源，无中微子双β衰变的下限。 在核后坐力实验中直接DM搜索将对该建议进行测试，这也可能在未来的强子对撞机和轻子风味违规实验中产生其他现象学信号。

Schechter-Valle定理指出，当没有任何可能的微调或抵消时，对中微子双β（0ββ）衰变的积极观察意味着中微子的有限马约拉纳质量项。 在此笔记中，我们重新检查了Schechter值定理的定量影响，发现当前对0β-衰变核的半衰期的实验下限对马约拉纳中微子质量|μmee|施加了限制上限。 在四回路水平上辐射产生的<7.43×10×29 eV。 此外，我们归纳了这种定量分析的0ββ衰变到轻子数违反（LNV）介子衰变Mâââ´Mâ€++++“α+ + +”“β” （对于α，β= e或¼）。 给定当前的上限，这些罕见的LNV衰变，我们得出了环诱导的马约拉纳中微子质量|αm½ee| <9.7×10â18’eV ||mμe¼| <1.6×10×15eV 和|απ¼¼| <1.0×10×12 eV来自Kâˆâ€ÏÏ++ e∠+ eâˆ，KâˆâÏâÏ ++ e∠+++ ”和“ Kâˆâ€” ++++“¼” +“ +”。 还给出了D，Ds和B介子的LNV衰减的辐射中微子质量的部分列表。

我们提出了一种使用LHC上的纯轻子衰变来区分重中微子的狄拉克/马约拉那特性的方法，该中微子的质量低于W玻色子质量。 该策略利用了W +→l + 1l +1'-ν衰变中相反电荷轻子的前后不对称性。 为了检验该模型的实验可行性，我们通过数值分析和重中微子质量的不同范围表明，在衰变W +→e + e +μ+ν中，可以将正电子与W衰变区分开 来自重中微子的正电子。 最后，我们估计Dirac和Majorana N中微子在LHC Run II上的事件数，其综合光度为120 fb-1。 如果从重到轻的中微子混合是|UNμ| 2，| UNe |2≳10-6，则可以找到信号。