利用LHCb检测器研究了质子-质子碰撞中质子-质子碰撞在质子能量为s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时产生J /ψ介子。 根据横向动量p T和区域p T <14 GeV / c和2中J /ψ介子的速度y进行横截面测量。 0 <y <4。 如图5所示，对于提示的J /ψ介子和来自b-强子衰变的J /ψ介子。 在运动学范围内集成的生产横截面为15。 30±0。 03±0。 提示J /ψ和2为86μb。 34±0。 01±0。 假设J /ψ介子的极化为零，则来自b-强子的J /ψ为13μb。 第一个不确定性是统计性的，第二个不确定性是系统性的。 从b-强子衰变报告的J /ψ介子的横截面用于外推到总的b b-$$ b \ overline {b} $$横截面。 还确定了横截面相对于s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV的比率。

在重WIMP有效理论中，以1 / M阶分析WIMP-核子散射。 1 / M功率校正（其中M≫mW是WIMP质量）可以区分具有相同通用极限的不同基础UV模型，并且由于在前导时的通用幅度级别抵消，相对于天真预期，它们对直接检测率的影响可以得到增强 订购。 对于弱电SU（2）三重态WIMP，考虑了基本费米子和复合费米子的情况，对低能效理论进行了与标准模型夸克和胶子相互作用的WIMP的必要的一回路和两回路匹配计算。 标量。 对低速WIMP-核子散射截面进行了评估，并与当前的实验极限和预计的未来灵敏度进行了比较。 我们的结果为电弱三重态马里亚纳邦费米子暗物质直接检测率提供了最可靠的预测； 对于这种情况，两个功率校正源之间的抵消会产生较小的总1 / M校正，并且总横截面接近于M≳few×100GeV的通用极限。 对于SU（2）复合标量，1 / M校正引入了对基础强动力学的依赖。 使用领先的手性对数评估，总1 / M校正的幅度和不确定性要比费米离子情况大，其征兆会进一步抑制总横截面。 这些例子为未来的直接检测实验提供了明确的目标，并激发了能够探测TeV质量体系中微子底的大规模检测器。

提出了作为横动量pT的函数的微分横截面，用于产生ing（nS）（n = 1、2、3）状态并衰减成一对μ子。 在LHC上使用CMS检测器收集了与s = 7TeV的pp碰撞中4.9 fb-1的积分光度相对应的数据。 分析选择的事件具有dimuon速度| y | <1.2和dimuon横向动量在10 <pT <100GeV范围内。 测量结果表明，对于三个ϒ状态，在pT≈20GeV时从指数行为过渡到幂律行为。 在该跃迁以上，ϒ（3S）谱比than（1S）的谱要困难得多。 p（3S）和ϒ（2S）微分截面与to（1S）截面的比值随着pT在低pT处的增​​大而增大，而在pT较高时变得平坦。

当前和不久的将来的中微子振荡实验需要显着改善的中微子核反应模型。 中微子核子产生的数据对于验证进入此类中微子核模型的相应基本振幅起着至关重要的作用。 因此，必须对从充电电流中微子-氘核反应数据（νμd→μ-πNN）中提取的当前可用数据进行校正，以解决诸如费米运动和最终状态相互作用（FSI）之类的核效应。 我们用一个理论模型研究νμd→μ-πNN，该模型包括由NN和πN散射引起的FSI补充的脉冲机制。 对旁观者动量分布的分析表明，FSI效应显着降低了准自由峰区域上的光谱，并得出了有用的配方，可利用νμd→μ-πNN数据以及重要的FSI来提取基本νμN→μ-πN过程的信息。 更正考虑在内。 通过校正FSI和费米运动的氘泡室数据，我们提供了νμN→μ-πN的总横截面。 该结果将为即将到来的中微子振荡实验的中微子核反应模型带来重大改进。

里面有你想要的任何一种型钢的数据，包括尺寸及厚度各种各样的

利用matlab 画天线远场方向图的theta截面 ，可以选择要截取的phi值

此示例演示如何以不断提高的保真度对雷达目标进行建模。该示例介绍了简单点目标的雷达横截面 （RCS） 概念，并将其扩展到具有多个散射中心的目标的更复杂的情况。它还讨论了如何模拟RCS随时间推移的波动，并简要考虑了极化信号的情况。 一、介绍 雷达系统依靠目标反射或散射来检测和识别目标。目标反射越强，雷达接收器返回的回波就越大，从而获得更高的信噪比（SNR）和更高的检测可能性。 二、简单点目标 RCS 最简单的目标模型是各向同性散射体。各向同性散射体的一个例子是密度均匀的金属球体。在这种情况下，反射能量与入射角无关。各向同性散射体通常可以作为远离雷达的更复杂点目标的一阶近似。例如，行人可以用具有 1 平方米 RCS 的各向同性散射体近似。其中传播速度和雷达系统的工作频率。 三、复杂目标RCS 对于形状更复杂的目标，反射在所有方向上都不再被认为是相同的。RCS 随入射角（也称为纵横角）而变化。可以像测量天线辐射方向图一样测量或建模与方面相关的RCS方向图。此类测量或模型的结果是 RCS 值表，作为目标局部坐标系中方位角和仰角的函数。 下面的示例首先计算半径为 1 米、高度为 10 米的圆柱

各种类型钢轨截面惯性矩与截面系数 ——2轨底 ——1轨头

二维平行板电容器的横截面放置在计算域的中心。 使用二维有限差分法 (FDM) 算法来求解泊松方程。所得电势在第一幅图中显示为等高线。 第二幅图显示了电场强度的详细轮廓，而第三幅图以箭袋图的形式显示了方向向量。

这是在无粘性和不可压缩情况下作用于矩形横截面的振荡圆柱体的流体动力流体力的解析解的简单实现（即拉普拉斯方程的解）。 解决方案取自以下附录 B： Brumley、Douglas R.、Michelle Willcox 和 John E. Sader。 “浸入流体中的矩形截面圆柱体的振荡。” 流体物理学 22.5 (2010): 052001。 在纵横比大于 1000 时，结果由渐近解近似。