提出了寻找类似重质夸克TT′或BB′的成对产生的方法，这些夸克通过喷射而没有重构的轻子衰减到最终状态。 最终状态的喷气机使用深度神经网络进行分类，这是由强子衰变的W / Z玻色子，希格斯玻色子，顶夸克或背景引起的。 该分析使用了来自ATLAS实验的数据，该数据对应于2015年和2016年由大型强子对撞机提供的质子-质子碰撞，质量中心为s = 13 TeV的36.1 fb-1质子碰撞。与标准模型无明显偏差 遵守预期。 对于各种分支比率，假设矢量类夸克衰变成标准模型玻色子和第三代夸克T→Wb，Ht，Zt或B→Wt，Hb，Zb，则解释了结果。 在95％置信水平下，弱等位旋双峰（B，Y）的矢量样B-夸克质量的观测（下限）下限是950（890）GeV，纯衰变B的质量下限 结果最强的→Hb和T→Ht分别为1010（970）GeV和1010（1010）GeV。

提出了搜索单个类矢量夸克T和B，它们分别衰减为Z玻色子和顶部或底部夸克的搜索。 使用在LHC处s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的质子-质子碰撞中由CMS实验收集的数据执行搜索，这对应于2.3fb -1的综合亮度。 还考虑了通过重Z'共振的衰减产生的奇异T夸克生成模式。 搜索是在Z玻色子轻子衰变，伴随着底部或顶部夸克强子衰变的事件中执行的。 没有观察到超出标准模型背景期望值的事件。 对于所考虑的共振质量范围（介于0.7和1.7 TeV之间），在95％的置信度下，排除了T和B夸克的生产截面和支化分数的乘积，范围为1.26和0.13 pb。 对于Z'玻色子质量在1.5至2.5 TeV范围内，Z'玻色子生产截面和支化分数的乘积的极限在Z'玻色子衰减至Tt最终状态时为0.31至0.13 pb。 这是在13 TeV上首次搜索到的Z玻色子随着增强的喷射而迅速衰变的事件中单次生成矢量样夸克的过程。

我们考虑使用kT分解方法，由LHC中b味强子的衰变产生J / ψ和ψ（2S）介子。 我们的分析涵盖了包容性紫罗兰生产和与Z玻色子相关的J / ψ介子的生产。 我们在源自卡塔尼（Canifaloni）菲奥拉尼（Fiorani）Marchesini（CCFM）演化方程的质子中应用依赖于横向动量（或未积分）的胶子密度，并基于非相对论QCD分解采用碎片函数来描述包含b- 强子衰变成不同的charm态。 我们的预测与CMS，ATLAS和LHCb合作在s = 7、8和13 TeV拍摄的最新实验数据非常吻合。 估计双组分散射对相关的非快速J / ψ + Z产生的贡献很小。

CUPID-Mo是一个辐射热实验，用于搜索$$ ^ {100} \ hbox {Mo} $$ 100Mo的中微子双Beta衰变（$$ \ nu \ beta \ beta $$0νββ）。 在本文中，我们将详细介绍CUPID-Mo检测器的概念，在Modane地下实验室中的组装和安装，并提供来自第一个数据集的结果。 CUPID-Mo检测器由20个$$ ^ {100} \ hbox {Mo} $$ 100Mo阵列组成，富含0.2千克$$ \ hbox {Li} _2 \ hbox {MoO} _4 $$闪烁的Li2MoO4晶体 $ \ sim 20 \ hbox {mK} $$ 〜20mK的辐射热计。 $$ \ hbox {Li} _2 \ hbox {MoO} _4 $$ Li2MoO4晶体由20个薄Ge光学辐射热计补充，通过同时检测热量和闪烁光来拒绝$$ \ alpha $$α事件。 在校准（物理）数据中，我们观察到良好的探测器均匀性和在2615 keV时5.3 keV（6.5 keV）FWHM的出色能量分辨率。 集光可确保对$$ \ alpha $$α粒子的排斥率远高于99.9％

报告了实验装置和首次寻找封闭在真空腔中的正正电子（o-Ps）的不可见衰变的结果。 没有发现在Br（oPs→invisible）<5.9×10-4（90％C.L.）的水平上看不见的衰减的证据。 该衰变通道是在诸如镜像物质（MM）的隐藏扇区模型中预测的，该模型可能是暗物质的候选者。 在MM环境中进行分析，此结果为ordinary <3.1×10-7（90％C.L.）的普通光子与镜面光子之间的动力学混合强度提供了上限。 该极限是在真空中首次获得的，不受物质碰撞引起的系统影响。

我们报告了对通过矢量玻色子融合产生的希格斯玻色子的搜索，随后其衰减成不可见的粒子。 实验签名是一个高能射流对，其O（1）TeV和O（100）GeV的质量不变，缺少横向动量。 该分析使用LHC处ATLAS检测器记录的s = 13TeV处的pp碰撞数据的36.1fb $ ^ {-1} $。 在信号区域中，观察到的2252个事件与背景估计一致。 假设具有标准模型横截面的125GeV标量粒子，则希格斯玻色子衰变成不可见粒子的支化分数的上限在95％置信度下为0.37，预计为0.28。 在希格斯门户网站模型中解释了此限制，以在wimp-核子散射截面上设置边界。 我们还考虑了质量不超过3 TeV的附加标量玻色子的无形衰变，其截面时间与分支分数的上限在0.3–1.7pb的范围内。

为了解释最近报道的银河X射线光谱中3.55 keV处的峰值，我们提出了一个简单的模型。 在此模型中，标准模型得到扩展，包括一个中性自旋3/2矢量状费米子，该费米子在SM标尺组下像单线态一样转变。 认为该7.1 keV自旋3/2费米子包含了一部分观察到的暗物质。 其衰变为中微子和具有与所观察到的数据相称的衰变寿命的光子，适合于遗迹暗物质密度，并服从超新星冷却的天体约束。

在这项工作中，我们提出了一种在最小超对称标准模型的背景下在大型强子对撞机中发现星点的新搜索策略。 该搜索得益于重型CP奇数和CP奇数希格斯玻色子（H / A）的大型s通道b夸克production灭生产，可以在tanβ≫ 1避免严格H / A→的区域中实现→ τ+τ-通过衰变搜索成stau对。 我们还将重点关注staus分支比受tau轻子和最轻的neutralino衰减支配的区域。 因此，实验特征包括一个由tau-轻子对组成的最终状态，再加上大的缺失横向能。 我们通过大量的希格斯玻色子衰变利用了较大的staupair生产横截面，其比staus的常规电弱生产横截面大一到两个数量级。 一组基本的切割使我们能够在下一次LHC运行中，以14 TeV的质心能量和仅100的总积分发光度，在发现水平（5个标准偏差）下获得SM背景上信号的重要性。 fb-1。

大型强子对撞机的精确测量是对直接新物理搜索的补充。 迪布森过程的高能量分布[WW，WZ，V（W，Z）h]是一个有希望的地方，随着数据的积累，灵敏度可能会大大提高。 我们专注于半轻质子的最终状态，并对LHC的未来运行范围进行了预测，其综合光度为300 fb-1和3 ab-1。 在WV的半轻通道中，我们结合了W和Z及其衰减产物的运动分布，以选择纵向极化的W和Z以增强灵敏度。 该通道中的测量可以超过LEP精度测量的灵敏度，并且比HL-LHC h→Zγ测量更灵敏。 与完全轻子通道相比，通过有效抑制可还原的背景和系统误差，半轻子通道的覆盖范围会更好。 我们还考虑了在不同的新物理场景中新物理质量规模的范围，包括强相互作用的希格斯（SILH），强耦合的多极相互作用（Remedios）以及部分复合费米子模型的类别。

我们以标准模型有效场论方法研究了六维夸克运算符对希格斯过程的次优阶电弱校正。 我们考虑主要的生产通道，包括大型强子对撞机的WH，ZH和VBF生产，以及未来的轻子对撞机的ZH，VBF生产，以及主要的衰减通道，包括H→γγ，γZ，Wlν，Zll，bb $$ b \ overline {b} $$，μμ，ττ。 结果表明，在当前约束条件下，上夸克算子可以将环路诱导过程的信号强度（即H→γγ，γZ）移动约O1-O10 $$ \ sim \ mathcal {O}（1 ）-\ mathcal {O}（10）$$，以及树级过程（即所有剩余的生产和衰变通道），在大型强子对撞机上约为5％至10％，在未来的轻子对撞机上约为15％ 。 这意味着基本上所有希格斯通道都已开始对顶夸克耦合变得敏感，尤其是在高亮度LHC以及未来的轻子对撞机上的希格斯可观测物，甚至低于tt¯t\ overline {t} $$ 阈值，将提高我们对夸克耦合的了解。 我们使用包含性和差分性测量的投影，得出高亮度LHC时希格斯测量对上夸克算子的敏感性。 我们得出的结论是，分别处理六维数​​夸克和希格斯/电弱扇区可能不会继续是一个好