我们首先从有效场论（EFT）的角度研究轻子违反希格斯（HLFV）衰变，然后分析EFT算子的不同高能实现，从而突出最有希望的模型。 我们争论了为什么两个希格斯二重态模型可以具有BR（h→τμ）〜0。 01，以及为什么在所有其他实现（包括类似矢量的轻子）中都抑制了该速率。 我们将在中微子质量模型的背景下进一步讨论HLFV：在大多数情况下，它是在一个循环中产生的，始终使BR（h→τμ）<10 -4且通常更小，这超出了实验范围。 但是，Zee模型和扩展的左右对称模型都包含耦合到轻子的额外SU（2）双峰，并且原则上可以解释观察到的过量，在HLFV和中微子参数之间存在有趣的联系。

我们研究了轻子风味违反希格斯玻色子（h→ℓℓ'）衰变的观察如何缩小中微子质量生成机理的模型，这在参考文献中进行了系统研究。 [1,2]着​​眼于新型Yukawa耦合矩阵与轻子的组合。 我们发现，如果在当前或将来的对撞机实验中确实获得了h→ℓℓ′的证据，则可以排除多种类型的中微子质量模型。 特别是，马约拉纳中微子质量的简单模型不能与h→ℓℓ′的观测相兼容。 还发现一些简单的辐射产生狄拉克中微子质量的模型可以与h→ℓℓ′过程的显着速率兼容。

中微子质量，物质-反物质不对称性和暗物质的问题可以通过假设马约拉纳质量低于电弱尺度的右旋中微子得以成功解决。 在这项工作中，从LHC的13个TeV质子-质子碰撞中的32.9 fb -1到36.1 fb -1提取的W玻色子的轻子衰变被用来搜索重质中性轻子（HNL），这些轻子是通过与μ子或电子混合而产生的。 中微子。 使用ATLAS检测器以即时和位移的轻子衰变信号进行搜索。 快速签名需要在相互作用点（μμe或eeμ）处产生三个轻子，并在相同风味的相反电荷拓扑上具有否决权。 位移的信号包括来自W玻色子衰变的快速介子，以及要求从相互作用点沿横向平面位移4-300 mm的双峰顶点（μμ或μe）。 该搜索为HNL质量在4.5–50 GeV范围内的HNL与介子和电子中微子的混合设置了约束。

在带有一对带相同或相反电荷的高能电子或介子以及两个高能射流的情况下，进行搜索右手的马约拉那或狄拉克中微子N R和右手的规子玻色子W R。 这些事件是从pp碰撞数据中选择的，该碰撞数据由ATLAS检测器在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时采集的积分光度为36.1 fb-1。 没有观察到与标准模型的明显差异。 结果在左右对称模型的理论框架内进行解释，并且在重的右手W玻色子和中微子质量平面中的质量上设置了下限。 对于马约拉纳和狄拉克N R中微子，被排除的区域扩展到m R R = 4.7 $$ {m} _ {R_R} = 4.7 $$ TeV。

提出了在具有两个相同风味的轻子（e或μ）和两个射流的情况下，搜索重质右旋W玻色子（WR）并分解为重质右旋中微子和带电轻子的搜索方法。 该分析基于质子质子碰撞数据，该数据是2016年大型强子对撞系统CMS合作社收集的，对应的综合光度为35.9 fb-1。 在Dilepton加Dijet系统的不变质量分布中，没有发现超出标准模型预期的显着过量。 假设耦合与标准模型的耦合相同，并且只有一个重的中微子风味NR对WR衰减宽度有显着贡献，则二维mWRmNR $$ \ left（{m} _ {{\ mathrm { W}} _ {\ mathrm {R}}}，{m} _ {{\ mathrm {N}} _ {\ mathrm {R}}} \ right）在95％置信水平下排除的$$质量平面扩展到大约 mWR = 4.4 $$ {m} _ {{\ mathrm {W}} _ {\ mathrm {R}}} = 4.4 $$ TeV，它涵盖了WR玻色子质量以下的大范围右手中微子质量。 该分析提供了迄今为止最严格的WR质量限制。

据报道，人们正在寻找一种衰减到τ轻子和中微子的新的高质量共振。 该分析使用由CMS实验在s = 13TeV的LHC处收集的质子-质子碰撞数据，对应于35.9fb-1的综合光度。 搜索利用强子衰变的τ轻子。 在较高的τ横向质量和缺少横向动量的情况下，未观察到过剩的屈服。 对顺序标准模型中结果的解释不包括在95％置信水平下低于4.0 TeV的W'玻色子质量。 在W'玻色子优先于第三代费米子衰变的模型上，现有限制也得到了改善。 重量小于1.7–3.9 TeV的重质W'玻色子，取决于非通用G（221）模型中的耦合，在95％的置信水平下被排除在外。 这些是迄今为止该模型最严格的限制。

我们在标准模型的简单扩展中讨论了对长期存在的（g−2）μ异常的最小解决方案，该模型具有一个额外的Z'向量玻色子，该玻色子仅对第二代和第三代轻子具有对角线以外的风味，即 μ，τ，νμ，ντ及其反粒子。 讨论了简化的模型实现，以及对该模型的各种碰撞和低能耗约束。 我们发现，比tau轻子轻的Z'的（g-2）μ-有利区域被完全排除，而Z'溶液仍然较重。 这种情况在未来的实验中有一些可检验的含义，例如在佳丽2处违反轻子风味通用性的tau衰变，在HL-LHC和FCC-ee处出现了新的四轻子签名，其中包含相同符号的介子和二重子 ，指出。 中微子望远镜如IceCube和KM3NeT也可以在高能中微子光谱中观察到共振吸收特征。

我们对标准模型的低比例I型跷跷板扩展内的轻中微子质量矩阵的单环校正进行了详细的分析，以及它们在无中微子双β衰变实验搜索中的意义。 我们显示，只要需要在树级和轻中微子质量的单回路贡献之间进行微调抵消，总是可以通过交换重的中微子对有效的中微子中微子质量做出贡献。 我们将微调水平作为跷跷板参数的函数进行量化，并引入中微子Yukawa矩阵的Casas-Ibarra参数化的一般化，这很容易允许包括对轻中微子质量的单环校正。

Schechter-Valle定理指出，当没有任何可能的微调或抵消时，对中微子双β（0ββ）衰变的积极观察意味着中微子的有限马约拉纳质量项。 在此笔记中，我们重新检查了Schechter值定理的定量影响，发现当前对0β-衰变核的半衰期的实验下限对马约拉纳中微子质量|μmee|施加了限制上限。 在四回路水平上辐射产生的<7.43×10×29 eV。 此外，我们归纳了这种定量分析的0ββ衰变到轻子数违反（LNV）介子衰变Mâââ´Mâ€++++“α+ + +”“β” （对于α，β= e或¼）。 给定当前的上限，这些罕见的LNV衰变，我们得出了环诱导的马约拉纳中微子质量|αm½ee| <9.7×10â18’eV ||mμe¼| <1.6×10×15eV 和|απ¼¼| <1.0×10×12 eV来自Kâˆâ€ÏÏ++ e∠+ eâˆ，KâˆâÏâÏ ++ e∠+++ ”和“ Kâˆâ€” ++++“¼” +“ +”。 还给出了D，Ds和B介子的LNV衰减的辐射中微子质量的部分列表。

我们提出了一种使用LHC上的纯轻子衰变来区分重中微子的狄拉克/马约拉那特性的方法，该中微子的质量低于W玻色子质量。 该策略利用了W +→l + 1l +1'-ν衰变中相反电荷轻子的前后不对称性。 为了检验该模型的实验可行性，我们通过数值分析和重中微子质量的不同范围表明，在衰变W +→e + e +μ+ν中，可以将正电子与W衰变区分开 来自重中微子的正电子。 最后，我们估计Dirac和Majorana N中微子在LHC Run II上的事件数，其综合光度为120 fb-1。 如果从重到轻的中微子混合是|UNμ| 2，| UNe |2≳10-6，则可以找到信号。