这封信报告质子-质子碰撞在质子中心能量为7时质子-质子碰撞的唯一γ-α-β-（+，β-α）（？= e，γ）截面的测量值。 由LLAS的ATLAS实验得出的TeV，基于4.6fbâ1的综合发光度。 对于满足排他选择标准的电子或介子对，使用与Dilepton非平面分布的拟合来提取基准横截面。 在电子通道中的横截面确定为a的ƒƒγγ†e + eˆexcl。= 0.428±0.035（stat。）±0.018（syst。）pb 相对具有大于24 GeV的电子对的不变质量的空间区域，其中两个电子都具有横向动量pT> 12 GeV和伪快速度|β| <2> 10 GeV和伪快速度|α| <2.4的μ对，对断面确定为σγΔ¼+Δεexcl。= 0.628。 ±0.032（stat。）±0.021（syst。）pb。 当在理论计算中考虑由于质子的有限大小而引起的质子吸收效应时，发现测得的横截面与理论预测一致。

已使用ALICE检测器在三个质心能量s = 0.9、2.76和7 TeV的质子-质子碰撞中以正向速度（2.3 <α<3.9）的正向速度（2.3 <α<3.9）测量了包容性光子的多重性和伪快速分布 。 可以看出，平均光子多重性随光束能量的增加与对数和幂律相关性都兼容。 在非弹性pp碰撞在2.76和7 TeV质心能量相对于0.9 TeV产生的平均光子多重性的相对增加是37.2±0.3％（stat）±8.8％（sys）和61.2 分别为±0.3％（stat）±7.6％（sys）。 通过负二项式分布很好地描述了所有质心能量的光子多重性分布。 多样性分布还根据KNO变量表示。 将结果与模型预测进行比较，通常发现模型预测低估了大光子倍数（尤其是最高质心能量）下的数据。 数据已探究了光子的极限碎裂行为，但在测得的伪快速范围内未观察到。

质子-质子碰撞在质心能量为8 TeV的质子碰撞中产生的带电粒子的伪快速性（α）分布在|β| <2.2和5.3 <|β|| <6.4的范围内测量。 CMS和TOTEM检测器分别。 数据对应于L = 45μb-1的综合亮度。 给出了三个事件类别的度量。 最包容的类别对非弹性质子总质子横截面的91％至96％敏感。 其他两个类别是包含性样本的不相交子集，这些子集在单个衍射解离事件中得到增强或耗尽。 将数据与用于描述高能强子相互作用的模型进行比较。 所考虑的模型均未提供对测量分布的一致描述。

在对惰性双峰模型（IDM）的研究中，我们提出在大型强子对撞机（LHC）上的双喷射+缺少横向能量通道将是搜索IDM标量粒子的有效方法。 该通道收到规范玻色子融合和t通道产量的贡献，以及H +相关产量的贡献。 我们进行分析，包括在假设的系统不确定性下研究标准模型（SM）背景，并通过对运动学变量进行适当的切割来优化选择标准，以最大程度地提高信号的重要性。 我们发现，通过LHC的高发光度选项，此通道具有探测质量范围高达约400 GeV的IDM的潜力，而其他轻子通道无法访问该IDM。 在质量约为65 GeV的暗暗物质的情况下，在约3000 fb -1的综合光度下，质量范围约为200 GeV的带电希格斯以约2σ的信号显着性提供最佳可能性。

建立了由标准模型（SM）预测的希格斯玻色子h的存在，寻找隐藏在h中的新物理学（NP）的线索已成为粒子物理学的头等大事。 在本文中，我们探索了一个有趣的现象，该现象普遍存在于与h相关的NP中，通过交换h，NP中相对较重的粒子bound的束缚态（Bh，仅指基态）相关。 由于h的固有特性，这是有充分动机的：它具有零自旋和轻质量，能够介导Yukawa相互作用； 此外，它可能在几个重要的背景下与strongly紧密耦合，从通过复合性/超对称性（SUSY）/经典尺度不变性解决自然性问题，到通过辐射性理解中微子质量起源和通过电弱重质化来理解中微子质量起源。 新的共振Bh是中性标量玻色子，对大型强子对撞机（LHC）di-Higgs搜索具有重要意义，因为它在高质量区域（≳1TeV）产生清晰的共振di-Higgs签名。 换句话说，搜索Bh提供了一条新途径，可以用希格斯门户探测隐藏的扇区。 为了在本文中进行说明，我们集中于两个示例，SUSY中的停止扇区和辐射中微子模型的惰性希格斯双峰。 特别是，h中介打开了一个新的广阔的窗口来探测常规的stop，而当前日期开始对TeV附近的stop敏感。

我们考虑一种左右对称模型，其中标量扇区由具有B-L = 0的希格斯双峰（Φ），具有B-1的希格斯双峰（HL，R）和带电标量（δ+ ），其中B = 2导致中微子的辐射产生的马约拉纳质量，从而导致无中微子双β衰变（0νββ）产生新的物理学贡献。 我们表明，这样一个新颖的框架可以嵌入到非SUSY SO（10）GUT中，从而成功实现规范耦合在约10 $ ^ {16} $ GeV的情况下统一，左右对称的尺度在10 $ ^ {左右 10} $ GeV。 该模型还可以扩展为在TeV尺度上具有左右对称性，从而可以检测LHC中的WR，ZR玻色子以及将来的对撞机搜索。 在无中微子双β衰变的情况下，该模型可以使GERDA和KamLAND-Zen实验的当前边界饱和。 此外，我们简要解释了由我们的模型产生的keV-MeV范围RH中微子如何饱和各种天体物理学和宇宙学约束，并被视为解决各种宇宙学问题的温暖暗物质（DM）候选对象。 我们还讨论了带有希格斯二重态的左右理论，而没有标量二重态导致包含费米子的向量和费米子的混合。

最大的U（1）L超对称逆跷跷板机制（MLSIS）提供了一种自然的方式来将不对称暗物质（ADM）与中微子物理学联系起来。 在本文中，我们指出，如果通过次五维算子（N）2S2 / M ∗在次最小超对称标准模型（NMSSM）中动态实现逆跷跷板机制，则ML SIS是自然结果。 NMSSM单线开发TeV规模的VEV； 由于受到基本尺度M ∗的抑制，它略微违反了轻子数，因此最大程度地保留了U（1）L。 产生的中微子是可分辨的ADM候选者，振荡并倾向于具有较弱的水垢质量。 由于存在单重态，因此可以得到如此重的ADM的相当大的ni没横截面。

在本文中，我们讨论了多重希格斯二重态模型，该模型可以由扩展标准模型（SM）有效地引入。 特别是，我们关注具有左右对称（LR）对称性的超对称模型中的现象学，其中向下型和向上型Yukawa耦合是统一的，并且Yukawa耦合矩阵有望成为埃尔米特型。 在此模型中，引入了多个希格斯二重态以实现逼真的费米质量矩阵，而重的希格斯二重态具有与夸克和轻子的变味耦合。 假设LR对称性在高能量下分解以实现I型跷跷板机制。 为了达到125 GeV希格斯，超对称断裂尺度预计约为100 TeV。 在这样的设置中，希格斯场的依赖于味道的相互作用变得相当大，因此我们在工作中特别讨论重希格斯场引起的风味物理学。 我们的预测取决于中微子的结构，例如中微子的质量排序。 我们演示了SM的风味结构如何影响违反风味的偶联。 在我们的分析中，我们主要关注标量交换引起的四费米相互作用，并为系数提出了一个简单的参数化方法。 然后，我们发现了可观察到的风味之间的相关性，例如，在中微子质量等级正常的情况下，我们对μ→3e过程的预测可能会被将来的实验覆盖。

如果中微子质量是由TeV尺度的最小左右跷跷板模型产生的，则随之而来的扩展的希格斯扇面具有中性，单电荷和双电荷标量，对于未来的强子对撞机进行的新的希格斯玻色子搜索超出了标准模型的范围，例如 因为s $$ \ sqrt {s} $$ = 14 TeV高光强强子对撞机（HL-LHC）和建议的s $$ \ sqrt {s} $$ = 100 TeV对撞机（FCC-hh或SPPC） 。 在本文中，我们简要介绍了希格斯领域的这一新物理学。 我们的讨论着重于具有大规模奇偶校验破坏但TeV尺度SU（2）R破坏的Left-Right模型的最小非超对称版本，该特性是抑制II型跷跷板对中微子质量的贡献所希望的。 我们在此模型中分析了物理希格斯玻色子的质量和耦合，并讨论了强子对撞机上其主导的产生和衰减模式。 我们为每个非SM希格斯玻色子确定了最佳发现渠道，并估计了这些渠道中预期的SM背景，以得出正在讨论的未来强子对撞机对新希格斯领域的敏感度。 遵循一种相当保守的方法，我们估计在s $$ \ sqrt $ s = 100 TeV机器下，可以有效探测到重达15个TeV的希格斯扇区。 我们还将讨论如何区分LR希格

我们使用有效场论（EFT）来研究钩藤（LQ）现象学的新方面。 我们构造了一套完整的领先有效算子，涉及SU（2）单重态标量LQ和标准模型字段，直到维度6。 我们证明，尽管可重归一化的LQ-轻子-夸克相互作用拉格朗日可以解决B衰变B′→D（*）τν′，B′→K′+ℓ-和B-衰变中标准模型以外的持久性提示。 在测得的μ子的异常磁矩中，LQ高维有效算符可能会导致与轻子数违反相关的新的有趣效应。 这些包括单环和双环亚电动马约拉纳中微子质量的产生，中微子双β衰变的介导和新型LQ对撞机信号。 对于后者，我们将重点放在具有近似Z3代对称性的框架中的第三代LQ（ϕ3）上，并显示一维五维LQ算子的一类可能会产生引人注目的非对称等电荷ϕ3ϕ3对产生信号， 导致大型强子对撞机的低背景相同符号轻子信号。 例如，在Mϕ3〜1 TeV和新物理尺度为Λ〜5 TeV的情况下，我们期望在13 TeV LHC的综合光度为300 fb-1时，通过pp→ϕ3ϕ3→有约5000个带正电的τ+τ+事件。 τ+τ++ 2·jb（jb = b-jet），约500个带特征pp→ϕ3ϕ3→τ-τ-+ 4·j + 2·jb的负电荷τ-τ-