本工作介绍了标准模型希格斯领域的两个可能的扩展。 在第一种情况下，用于生成中微子质量的Zee-Babu型模型增加了标量三重态和附加的单电荷标量单重态。 另一方面，第二种情况是通过复制标量三元组的数量来概括II型跷跷板模型。 在两种情况下均施加ℤ3对称性，但由于质量维数2和3违反了对称性

我们扩展Zee-Babu模型，引入带有几个单电荷玻色子的局部U（1）Lμ-Lτ对称性。 我们在一个简单的假设中发现了可预测的中微子质量织构，其中单电荷玻色子之间的混合可忽略不计。 而且，与原始模型相比，违反轻质调味剂的约束更少。 然后，我们探索该模型的可测试性，重点研究大型强子对撞机和国际直线对撞机上的双电荷玻色子物理学。

在MSSM中针对tanβ→∞研究了μ子的μ子磁矩异常。 与具有通常的有限tanβ的MSSM相比，这是一个辐射质子质量生成的有吸引力的示例，它具有完全不同的定性参数依赖性。 只有在存在质量分裂的情况下，才能解释实验值和标准模型值之间观察到的正差，从而使bino贡献高于wino贡献。 两种最有前途的案例的特征是希格西诺质量大，或左手猛子质量大。 详细研究了所需的质量分裂和所得的μSUSY。 结果表明，即使在所有SUSY质量都在TeV尺度上的情况下，也可以解释μ中的电流差异。 本文还提供了有用的分析公式，极限情况的近似值和基准点。

我们基于测量Lμ-Lτ对称性提出了一种暗区模型，该对称性解决了b→sμ+μ-衰变中的异常，并具有候选的暗物质粒子。 暗物质粒子候选物是与Lμ-Lτ对称的Z'规范玻色子耦合的矢量状狄拉克费米子。 我们计算暗物质的热文物密度，其对ation灭截面和环路抑制的暗物质-核子散射截面，并将我们的预测与当前和未来的实验结果进行比较。 我们证明，在考虑到B介子振荡，暗物质直接检测和CMB的边界后，该模型具有高度预测性：B物理学异常和可行的粒子暗物质候选物，质量约为（5 − 23） GeV仅可容纳在参数空间的严格约束区域内，并具有对未来实验测试的准确预测。 如果允许暗物质的Lμ-Lτ电荷小于SM轻子的电荷，则参数空间的可行区域会扩大。

通过X型两环Barr-Zee图，违反CP的X型两希格斯二重态模型可能会显着增强轻子的电磁矩。 我们分析了与muon g-2一致的X型2HDM的一般参数空间和电子EDM测量结果，以显示在解释muon g-2异常的区域中，违反CP的参数受到了多大的约束。

我们研究了超对称（SUSY）模型，其中同时解释了μg -2差异和暗物质遗迹丰度。 可以通过SUSY模型来解决μ介子g − 2差异或μ介子异常磁矩的实验结果与理论结果之间的3σ偏差，这意味着至少三个SUSY多重体的质量为O 100 $$ \ mathcal {O }（100）$$ GeV。 尤其是，具有bO，$ 100和数学{O}（100）$ GeV质量的bino，higgsino和slepton的模型不仅能够解释muon g -2的差异，而且自然地包含中性的达黑尔特，并带有可观察到的丰度。 我们研究这种模型的局限性和未来前景； 尤其是，我们发现大型强子对撞机搜索具有两个强子性创伤和横向动量缺失的事件可以通过chargino / neutralino产生来探究这种情况。 结果表明，该场景的几乎所有参数空间都可以在高亮度LHC上进行探测，并且很大一部分还可以在XENON1T实验以及ILC上进行测试。

我们提出了一个新的实验，通过在弹性过程Δeâµe的低Z目标的原子电子上散射高能μ子，来测量类空间区域中电磁耦合常数的运行。 此过程的微分截面，作为平方动量传递t = q2 <0的函数来衡量，提供直接的敏感性对μ介子aLOHLO的前导强子贡献。 通过使用150 GeV的μ子束，平均速率约为1.3×107μon/ s，目前可以在CERN北部地区使用，两年后就可以在aHLO上实现≤0.3％的统计不确定性 数据采集​​。 通过μe散射对aHLO的直接测量将提供独立的确定，可以与类似时间的色散方法竞争，并且可以在标准模型中巩固对muon g -2的理论预测。 因此，这将使我们对费米实验室和J-PARC的未来μg -2实验的测量结果有更坚定的解释。

鉴于muon g-2异常，长期以来一直倡导Gaugeed U（1）Lμ-Lτ模型，这与实验测量值和标准模型预测之间的差异超过3σ。 我们用三个右手中微子（Ne，Nμ，Nτ）和矢量状单重子费米子（χ）扩充该模型，以同时解释宇宙的非零中微子质量和暗物质含量，同时满足异常μ −2约束。 我们发现，由于同时解释中微子三叉戟的产生和μg-2异常，该模型受到了严格的约束。 在较大的参数空间区域中，对μ子g-2异常的贡献部分出现，但中微子三叉戟的产生并不能排除该模型，该模型可以解释正电子过剩，该现象在PAMELA，Fermi-LAT和AMS-02处通过黑暗观察到 灭，同时满足文物密度和直接检测极限。

考虑到未来ep对撞机LHeC和FCC-eh的优异性能，我们讨论了检测额外中性标量$$ h_ {2} $$ <math> h 2 </ math>和光度数玻色子$$ Z ^ {} _ {\ mu \ tau} $$ <math> Z μ τ </ math>，由$$ {U（1）}预测 _ {L ^ {} _ {\ mu}-L ^ {} _ {\ tau}} $$ <math> U （ < mn> 1 ） L </ m

使用大型强子对撞机上的CMS检测器，搜索重化的马约拉纳中微子（N），使其变成W玻色子和轻子。 使用在质心能量为8 TeV的质子-质子碰撞中在2012年期间收集的19.7 fb -1的数据来搜索两个射流以及两个相同符号电子或相同符号电子-μ对的签名。 发现该数据与预期的标准模型（SM）背景一致，并且在类型1跷跷板机制的范围内，在质量乘积范围内生产重马约拉纳中微子的横截面时间与支化分数的上限设定了上限 在40至500 GeV之间。 该结果还被解释为对重的马约拉纳中微子和SM中微子之间混合的限制。 在所考虑的质量范围内，| V eN |的上限范围为0.00015–0.72。 2 | 6.6×10 -5 -0.47 | V eN VμN * | 2 /（| V eN | 2 + | VμN | 2），其中VℓN是描述重中微子与风味the的SM中微子混合的混合元素。 这些限制是对超过200 GeV的重大马约拉纳中微子质量的最严格的直接限制。