如果中微子质量是由TeV尺度的最小左右跷跷板模型产生的，则随之而来的扩展的希格斯扇面具有中性，单电荷和双电荷标量，对于未来的强子对撞机进行的新的希格斯玻色子搜索超出了标准模型的范围，例如 因为s $$ \ sqrt {s} $$ = 14 TeV高光强强子对撞机（HL-LHC）和建议的s $$ \ sqrt {s} $$ = 100 TeV对撞机（FCC-hh或SPPC） 。 在本文中，我们简要介绍了希格斯领域的这一新物理学。 我们的讨论着重于具有大规模奇偶校验破坏但TeV尺度SU（2）R破坏的Left-Right模型的最小非超对称版本，该特性是抑制II型跷跷板对中微子质量的贡献所希望的。 我们在此模型中分析了物理希格斯玻色子的质量和耦合，并讨论了强子对撞机上其主导的产生和衰减模式。 我们为每个非SM希格斯玻色子确定了最佳发现渠道，并估计了这些渠道中预期的SM背景，以得出正在讨论的未来强子对撞机对新希格斯领域的敏感度。 遵循一种相当保守的方法，我们估计在s $$ \ sqrt $ s = 100 TeV机器下，可以有效探测到重达15个TeV的希格斯扇区。 我们还将讨论如何区分LR希格

对中微子振荡的观察表明，中微子具有非零质量，并为粒子物理学的标准模型（SM）以外的物理学提供了更具说服力的论据之一。 我们提出了一项可行性研究，以寻找具有TeV规模质量的假性马约拉纳中微子（N），该预测是通过在13 TeV LHC上使用矢量玻色子融合（VBF）过程扩展SM来解释小的但非零的SM中微子质量。 。 在最小的I型跷跷板机制（mTISM）的情况下，轻子（ℓ）和相关的重中微子中微子（Nℓ）的VBF生产截面在大约mNℓ= 1.4TeV时超过了Drell-Yan过程。 我们考虑通过VBF过程产生第二代和第三代重中微子（Nμ或Nτ，其中ℓ=μ（μ）或tau（τ）轻子），随后将Nμ和Nτ衰减到轻子和两个射流，作为 展示了VBF拓扑对于在13 TeV LHC上进行Nℓ搜索的有效性。 要求使用一对带有四个喷射器的双链双子叶对，以有效降低SM背景，其中两个喷射器被确定为假快速性和TeV尺度的双喷射质量有较大分离的VBF喷射。 假设来自LHC的13 TeV数据中有100（1000）fb-1，并且混合了|VℓNℓ| 2 = 1，则这些标准可以在95％置信度下提供mNℓ<1.7（2.4）TeV的预

已经使用具有两个强横冲量（p T）τ轻子强子衰减，至少两个高p T射流以及τ轻子衰变丢失了横向能量的事件进行了新粒子的搜索。 使用质子-质子碰撞的数据执行分析，该数据由CMS实验在2015年以s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV收集，对应于2.1 fb -1的综合光度。 结果用两个物理模型解释。 第一个模型涉及重型右旋中微子Nℓ（ℓ= e，μ，τ），以及在标准模型的左右对称扩展中产生的右旋带电玻色子W R。 假设Nτ质量为W R玻色子质量的0.8（0.2）倍，并且只有Nτ风味有助于W R衰变宽度，则在95％置信水平下排除W R玻色子的质量低于2.35（1.63）TeV。 在第二个模型中，考虑了衰减为ττbb的第三代标量幼体夸克的成对产生。 假设质量低于740 GeV的第三代标量轻质夸克被排除在外，假设该轻质夸克衰减到τ轻质和底部夸克的分枝率为100％。 这是第一次在强子对撞机上搜索第三代马洛纳纳中微子，也是第一次在最终状态下搜索带有一对强子衰变的τ轻子和射流的第三代轻夸克。

提出了在左对称模型的框架内寻找右旋规矩玻色子WR的方法，其衰减为增强的右旋重中微子NR。 它基于质子-质子碰撞的数据，质子中心在2015年，2016年和2017年期间在大型强子对撞机上由ATLAS探测器收集的质心能量为13 TeV，对应的综合光度为80 fb $ ^ {−1} $。 分别搜索最终状态下的电子和μ子。 搜索的一个显着特征是使用包含电子的大半径射流。 与预期信号相比，基于信号拓扑的选择会导致更小的背景。 没有观察到与标准模型预测的显着偏差，并且在WR和NR质量平面中设置了下限。 对于质量范围为0.1–1.8 TeV的NR，WR的质量值小于3.8–5 TeV。

我们将三代右手的马约拉纳中微子纳入典型的通货膨胀，我们构建了一个模型，该模型可以同时解释通货膨胀，暗能量，暗物质和重生。 这些中微子的层级质量为M3〜1013GeV，M2〜1011GeV，M1〜10keV，并且是在充气后通过阳离子化产生的重力粒子而产生的。 最重，最中间和最轻的原因分别是重新加热，CP违反瘦素形成和暗物质。 可以通过各种方式对模型进行测试，并附带观察结果。

我们在EW-R模型的框架内提出中微子质量的模型，其中通过对负责中微子Dirac质量矩阵的希格斯单重态部门应用A 4对称性获得PMNS矩阵的实验上所需形式。 这种机制自然避免了与LHC数据的潜在冲突，后者严重限制了希格斯扇形，特别是希格斯双峰。 此外，通过简单的回答，我们提取出extract lâl l $$ {\ mathrm {\ mathcal {M}}} _ {\ mathrm {l}} {{\ mathrm {\ mathcal { M}}} __ {\ mathrm {l}}} ^ {\ dagger} $$用于带电的轻子扇区。 夸克行业也提出了类似的答案。 中微子的质量来源与带电轻子和夸克的来源完全不同，这可以解释为什么U PMNS与V CKM有很大的不同。

我们首先从有效场论（EFT）的角度研究轻子违反希格斯（HLFV）衰变，然后分析EFT算子的不同高能实现，从而突出最有希望的模型。 我们争论了为什么两个希格斯二重态模型可以具有BR（h→τμ）〜0。 01，以及为什么在所有其他实现（包括类似矢量的轻子）中都抑制了该速率。 我们将在中微子质量模型的背景下进一步讨论HLFV：在大多数情况下，它是在一个循环中产生的，始终使BR（h→τμ）<10 -4且通常更小，这超出了实验范围。 但是，Zee模型和扩展的左右对称模型都包含耦合到轻子的额外SU（2）双峰，并且原则上可以解释观察到的过量，在HLFV和中微子参数之间存在有趣的联系。

我们研究了轻子风味违反希格斯玻色子（h→ℓℓ'）衰变的观察如何缩小中微子质量生成机理的模型，这在参考文献中进行了系统研究。 [1,2]着​​眼于新型Yukawa耦合矩阵与轻子的组合。 我们发现，如果在当前或将来的对撞机实验中确实获得了h→ℓℓ′的证据，则可以排除多种类型的中微子质量模型。 特别是，马约拉纳中微子质量的简单模型不能与h→ℓℓ′的观测相兼容。 还发现一些简单的辐射产生狄拉克中微子质量的模型可以与h→ℓℓ′过程的显着速率兼容。

中微子质量，物质-反物质不对称性和暗物质的问题可以通过假设马约拉纳质量低于电弱尺度的右旋中微子得以成功解决。 在这项工作中，从LHC的13个TeV质子-质子碰撞中的32.9 fb -1到36.1 fb -1提取的W玻色子的轻子衰变被用来搜索重质中性轻子（HNL），这些轻子是通过与μ子或电子混合而产生的。 中微子。 使用ATLAS检测器以即时和位移的轻子衰变信号进行搜索。 快速签名需要在相互作用点（μμe或eeμ）处产生三个轻子，并在相同风味的相反电荷拓扑上具有否决权。 位移的信号包括来自W玻色子衰变的快速介子，以及要求从相互作用点沿横向平面位移4-300 mm的双峰顶点（μμ或μe）。 该搜索为HNL质量在4.5–50 GeV范围内的HNL与介子和电子中微子的混合设置了约束。

在带有一对带相同或相反电荷的高能电子或介子以及两个高能射流的情况下，进行搜索右手的马约拉那或狄拉克中微子N R和右手的规子玻色子W R。 这些事件是从pp碰撞数据中选择的，该碰撞数据由ATLAS检测器在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时采集的积分光度为36.1 fb-1。 没有观察到与标准模型的明显差异。 结果在左右对称模型的理论框架内进行解释，并且在重的右手W玻色子和中微子质量平面中的质量上设置了下限。 对于马约拉纳和狄拉克N R中微子，被排除的区域扩展到m R R = 4.7 $$ {m} _ {R_R} = 4.7 $$ TeV。