具有较高的空间分辨率，事件地平线望远镜可以对M87 black或Sgr A like等超大质量黑洞进行极化成像，以探测超轻质玻色子（例如轴）的存在。 这样的粒子可以通过超辐射机制聚集在旋转的黑洞周围，形成轴云。 当线性偏振光子从地平线附近的吸积盘发射时，由于穿过轴心本底时的双折射效应，其位置角会振荡。 特别是，对质量为O（10-20）eV [O（10-17）eV）左右的轴的超大质量黑洞M87⋆（SgrA⋆）的观测可以探测无量纲轴-光子耦合c =2πgaγfa fa <O（1016）GeV恒定，这是其他轴测的补充。

如果黑洞的质量小于1M⊙，则它可能具有原始起源。 这些黑洞二进制文件的合并产生了随机重力波背景（SGWB）。 我们研究SGWB在108 – 1010Hz的高频带。 可以用高频重力波检测器检测。 推导了SGWB的能量密度谱和振幅。 能量密度谱的上限在10-7左右。 而且，振幅的上限在10-31.5至10-29.5的范围内。 引力波引起的时空波动会给高频引力波检测器带来背景电磁场的波动。 推导了SGWB在108-1010Hz的高频带中产生的信号光通量，范围为1至102s-1。 本文还讨论了由重力波（RGWs）和SGWB产生的信号光子通量的比较。 结果表明，由RGW产生的信号光子通量（由典型的单场慢滚动膨胀模型预测）比SGWB在108 – 1010Hz的高频带处产生的光子通量足够低。 我们的结果表明，高频引力波检测器更可能检测到108 – 1010Hz频带的SGWB。

这封信提供了使用CERN大型强子对撞机上的ATLAS探测器在质子能量为8 TeV的质子碰撞下使用质子-质子碰撞在S通道中产生单个顶夸克的证据。 对包含一个孤立的电子或介子，大的横向横向动量缺失以及最终状态下恰好有两个b标记射流的事件进行分析。 分析的数据集对应于20.3 fbâ´1的综合亮度。 使用判别式的最大似然拟合提取信号，该判别式基于矩阵元素方法并经过优化，以便将单顶夸克s通道事件与主要背景贡献分离开，这是顶夸克对的产生和 W玻色子生产与重味喷气机相关。 测量导致观察到的信号显着性为3.2标准偏差，测量的横截面为ƒs= 4.8±0.8（stat。）×1.3 + 1.6（syst。）pb，与标准一致 模型期望。 该分析的预期显着性是3.9标准偏差。

基准相空间中顶夸克对产生的微分截面的测量结果是中心质子-质子碰撞中顶夸克和tt $ t \ overline {t} $$系统运动学观测值的函数 的质量能量s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV。 该数据集对应于2015年在CERN大型强子对撞机上使用ATLAS探测器记录的3.2 fb-1的综合光度。 在最终状态下，仅具有一个电子或介子且至少有两个射流的事件用于测量。 应用了两个单独的选择，每个选择关注于不同的上夸克动量区域，称为tt $ t \ overline {t} $$最终状态的已分解和增强拓扑。 对测得的光谱进行校正以改善检测器的影响，并通过计算出的χ2和p值与几种蒙特卡洛模拟进行比较。

为了探测W tb顶点结构，从质子-质子碰撞中质子能量为8 TeV的质子-质子碰撞中产生的t通道单顶夸克事件中测量了顶夸克和W玻色子极化观测值。 该数据集对应于LHC处用ATLAS探测器记录的20.2 fb -1的综合光度。 选定的事件包含一个孤立的电子或介子，缺少大的横向动量，恰好有两个射流，其中一个被确定为可能包含b-强子。 严格的选择要求适用于将t通道单顶夸克事件与背景区分开。 从相对于为上夸克和W玻色子适当选择的自旋量化轴测量的角度分布的不对称性中，提取可观察到的极化。 不对称性测量是在部分背景下通过减去背景贡献后，校正观察到的检测器效应和强子化作用的角度分布来进行的。 测得的上夸克和W玻色子极化值与标准模型预测一致。 异常耦合g R的虚部的极限也可以通过与模型无关的测量来设置。

使用来自s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV的pp碰撞的数据，测量了与大量矢量玻色子相关的顶夸克对的生产截面。 该数据集对应于2012年在LHC上由ATLAS检测器收集到的20.3 fb -1的综合光度。 考虑具有两个，三个或四个轻子的最终状态。 考虑到tt W $ t \ overline {t} W $$和tt z Z t t \ overline {t} Z $$过程的数据拟合同时产生显着性为5.0σ（4.2σ）。 tt的总背景假设[w $$ t \ overline {t} W $$（tt¯Z $$ t \ overline {t} Z $$）生产。 测得的横截面为σtt W = 369 − 91 + 100 $$ {\ sigma} _ {t \ overline {t} W} = {369} _ {-91} ^ {+ 100} $$ fb和σ Z = 176 − 52 + 58 $$ {\ sigma} _ {t \ overline {t} Z} = {176} _ {-52} ^ {+ 58} $$ fb。 在7.1σ处排除了既不产生t t

进行搜索以寻找在全轻子通道（电子和介子）中衰减到WZ的重共振。 它基于ATLAS实验在大型强子对撞机上收集的质子-质子碰撞数据，质心能量为13 TeV，对应的综合光度为36.1 fb $ ^ {-1} $。 没有观察到超过标准模型预测的显着过量，并且在夸克-反夸克融合或通过矢量-玻色子融合中产生的重载体颗粒的生产横截面乘以支化比的极限被设定。 在通过矢量-玻色子融合产生的Georgi–Machacek模型中，还获得了单电荷希格斯玻色子的质量和耦合的约束。

测得的希格斯玻色子衰变成底夸克对和电弱的玻色子玻色子W或Z衰变成轻子的相关产量的横截面是根据玻色子玻色子横向动量来测量的。 测量是在“简化的模板横截面”框架中定义的运动基准体积中进行的。 使用ATLAS探测器在大型强子对撞机上以质子中心能量13 TeV记录的79.8 fb-1质子-质子碰撞获得了结果。 发现所有测量值均与标准模型预测相符，并且对有效拉格朗日参数设定了限制，该参数对希格斯玻色子耦合至弱电玻色子的敏感性敏感。

提出了寻找类似重向量B夸克的对的方法，主要针对B夸克衰变成W玻色子和顶夸克。 搜索基于在2015年和2016年使用CERN大型强子对撞机的ATLAS探测器记录的s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的pp碰撞的36.1 fb-1。 在轻子加喷射器的最终状态下分析数据，其特征是具有高横向动量的孤立电子或介子，大的缺失横向动量以及多个喷射器，其中至少一个是b标记的。 没有观察到与标准模型预期的显着偏差。 假设对Wt的支化率为100％，则B质量的95％置信水平下限为1350 GeV。 在SU（2）单重态方案中，下限为1170 GeV。 发现100％的支化比极限也适用于重电荷状X生成，电荷+5/3，衰变为Wt。 该搜索还对重矢量状的B夸克衰减到其他最终状态（Zb和Hb）也很敏感，因此，根据衰变分支比来设置B产生的质量极限。

寻找新的共振衰变成W W或W Z玻色子对，其中一个W玻色子轻子衰变而另一个W或Z玻色子强子衰变。 它基于质子-质子碰撞数据，该质子-质子碰撞数据的质量中心能量为s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $，在大强子对撞机上由ATLAS检测器收集的具有36.1 fb-1的综合光度。 $ TeV在2015年和2016年。该搜索对通过矢量-玻色子融合以及夸克-反夸克an灭和胶子-胶子融合机制产生的狄克逊共振很敏感。 相对于标准模型背景，没有观察到过多的事件。 使用几种基准模型来解释结果。 对于新的窄标量共振，新的重矢量玻色子和自旋2的Kaluza-Klein引力子，设置了生产横截面的限制。