液滴模拟与多松弛伪势模型代码,格子玻尔兹曼模拟（LBM）: MRT多松弛伪势模型下的液滴蒸发、冷凝与沸腾现象研究——大密度比模型与能量方程的Matlab代码实现,格子玻尔兹曼模拟 LBM代码 MRT 多松弛伪势模型 大密度比模型 能量方程 matlab代码 液滴蒸发 液滴冷凝 沸腾 ,格子玻尔兹曼模拟; LBM代码; MRT多松弛; 伪势模型; 大密度比模型; 能量方程; Matlab代码; 液滴蒸发; 液滴冷凝; 沸腾。,格子玻尔兹曼模拟LBM-MRT多松弛伪势模型能量方程与液滴相变MATLAB代码

COMSOL模拟沸腾水中气泡运动的两相流传热与蒸汽冷凝过程：模型构建及参数设置详解,COMSOL案例模拟沸腾水中气泡运动两相流流体传热蒸汽冷凝。 附带模型及参数设置 ,COMSOL; 案例模拟; 沸腾水中气泡运动; 两相流; 流体传热; 蒸汽冷凝; 模型; 参数设置,COMSOL模拟沸腾水中气泡运动及两相流传热分析 COMSOL Multiphysics是一款强大的多物理场耦合模拟软件，广泛应用于工程和科学研究领域。本文详细探讨了如何使用COMSOL模拟在沸腾水中的气泡运动，以及随之发生的两相流传热和蒸汽冷凝过程。文章分为模型构建和参数设置两个主要部分，为读者提供了详尽的指导，包括从理论基础到实际操作的全过程。 在模型构建方面，文章首先介绍了两相流的理论基础，阐述了气液两相流体在不同条件下的物理特性及其在沸腾过程中的表现。接着，文章指导读者如何在COMSOL中建立沸腾水环境中气泡运动的几何模型，包括设置合理的域尺寸、边界条件和初始条件，以及如何选择合适的物理场接口和多物理场耦合功能。 参数设置部分则针对流体传热、相变（蒸发和冷凝）、流体动力学以及热力学等物理过程的参数进行详细说明。这包括但不限于热物性参数（如密度、比热容、热导率等）、流动参数（如黏度、表面张力等）、相变参数（如潜热、相变温度等）的设定。作者还提供了如何在软件中通过材料库选择或自定义这些参数的方法，并解释了如何使用网格划分来提高计算精度和效率。 此外，本文还介绍了模拟结果的验证和分析方法，包括如何将模拟结果与实验数据进行对比以及如何利用后处理工具来可视化和解读结果。这包括气泡运动的动态追踪、温度场分布、速度场分布、压力场分布等参数的可视化分析。 文章还提供了具体的案例，如模拟沸腾水中气泡运动两相流流体传热与蒸汽冷凝的实例，这些案例不仅有助于理解模型构建和参数设置的重要性，还能够帮助读者加深对两相流体动力学和传热学的认识。通过这些案例，读者可以学习如何应用COMSOL进行特定的流体动力学模拟，并掌握相应的分析技巧。 在阅读完本文之后，读者应能够独立构建和设置沸腾水环境中气泡运动的两相流模型，掌握使用COMSOL进行复杂流体动力学和传热学问题模拟的方法，并能够对模拟结果进行深入分析和理解。

我们提供了用McLerran-Venugopalan模型描述的彩色玻璃冷凝液来计算Wilson线相关器的一般公式。 我们显式构造了一个完整的，非正交的彩色单数基础集，并将矩阵元素记下来，这样矩阵的指数就导致了Wilson线相关器。 我们进一步以1 / N c的形式开发了偶极威尔逊线相关器的系统摄动展开，其中N c是色数。 作为一种现象学应用，我们在偶极子模型中计算流动谐波v n {m}，并讨论N c缩放。

我们证明了在相对论重离子对撞机（RHIC）上通过PHENIX协作测量的质子，氘和氦3离子与金核的超相对论碰撞中的两粒子方位傅立叶谐波v2和v3的惊人系统 彩色玻璃凝结有效场理论。 这与C. Aidala等人的主张相矛盾。 （PHENIX Collaboration），arXiv：1805.02973，他们的数据排除了基于初始状态的解释。 如先前在K.Dusling，M.Mace，R.Venugopalan，Phys。 D 97，016014（2018）; 物理 牧师 120，042002（2018）; 程序 Sci。，QCDEV2017（2018）039，源于精细（p⊥⪆QS）或更粗（p⊥⪅QS）横向动量分辨率的大小为1 / QS的胶子域之间强颜色相关性的不同结构。 可以在RHIC和大型强子对撞机的轻重离子碰撞中对这个框架的有效性进行进一步的测试。 这样的测量也为进一步探索在杰斐逊实验室测量到的惊人的短程核相关性的作用提供了新的机会。

我们使用自旋螺旋度形式论来计算在小Bjorken x处质子和原子核目标的深度非弹性散射（DIS）中给定极化的三个部分的产生的横截面。 目标质子或原子核被视为经典色场（冲击波），所产生的部分从中散射多次。 我们在生产截面的最终表达式中报告了我们的结果，并在[1]中研究了所生产的部分的方位角相关性。 在这里，我们提供了使用旋转螺旋法计算生产横截面的完整细节。

我们介绍了彩色玻璃冷凝物（CGC）密度矩阵ρ^ $$ \ widehat {\ rho} $$的概念。 这概括了强子波函数中色电荷分布的概率密度的概念，并且与在将部分强子自由度积分后将CGC理解为一种有效的理论相一致。 我们导出了密度矩阵的演化方程，并表明JIMWLK演化方程在此以色电荷密度基础中ρ的对角矩阵元素的演化出现。 我们分析了该密度矩阵在高能量演化下的行为，并表明其纯度随能量的降低而降低。 我们表明，密度矩阵的演化方程具有著名的Kossakowsky-Lindblad形式，描述了开放系统的密度矩阵的非单位演化。 此外，我们考虑了稀释极限，并证明了在大的速度下，密度矩阵的纠缠熵按照d dy S e =γ$$ \ frac {d} {dy} {S} _e = \线性增长。 γ$$，其中γ是领先的BFKL特征值。 我们还讨论了ρ^ $$ \ widehat {\ rho} $$在饱和状态下的演化，并将其与Levin-Tuchin定律相关联，发现熵再次以线性速度快速增长，但速度较慢。 通过分析全密度矩阵的稠密和稀疏方案，我们能够在方案之间建立对偶。 最后，我们介绍了从该密度矩阵派生

相对论重离子对撞机小系统扫描中的多粒子相关可观测值是在一个框架中计算的，该框架既包含来自彩色玻璃冷凝物有效理论的初始状态动量各向异性，也包含最终状态的流体动力学演化。 初始状态是使用IP-Glasma模型计算的，并与粘性相对论流体动力学模拟耦合，然后进行微观强子运输。 先前使用关于在同一质能中心的Au + Au碰撞的实验数据来约束计算的所有参数。 我们发现，只有当存在最终状态相互作用时，才能重现实验数据的定性特征，例如带电强子动量各向异性的系统和中心性依赖性。 另一方面，我们也证明了初始状态的细节对于所研究的小型系统中可观测量的定量描述至关重要，因为忽略了包含动量信息的初始横向流剖面或初始剪应力张量 彩色玻璃冷凝物中的各向异性对产生的最终态各向异性具有显着影响。 我们进一步表明，在所有小型系统中，初始状态动量各向异性与观察到的椭圆流相关，其影响随着多重性的增加而增加。 我们确定了在RHIC能量下d + Au和Au + Au碰撞中v2的精确测量，并且具有相同的多重性，以此来揭示初始状态动量各向异性的影响。

对parton Wigner分布敏感的实验过程提供了一个强大的工具，可以增进我们对质子结构的了解。 在这项工作中，我们计算了彩色玻璃冷凝物框架内质子的胶子Wigner和Husimi分布，其中包括空间相关的McLerran-Venugopalan初始配置以及Jalilian-Marian–Iancu–McLerran–Weigert–Leonidov–Kovner的显式数值解。 方程。 我们确定Wigner和Husimi分布的超前各向异性是冲击参数和横向动量之间夹角的函数。 我们通过在相同框架内的e + p碰撞中计算相干衍射双喷生产横截面，在拟议的电子-离子对撞机上研究了这些角度相关性的实验特征。 具体来说，我们预测在宽的运动范围内，横截面的椭圆调制是核子后坐力和双喷射横向动量之间的相对角度的函数。 我们进一步预测了其对碰撞能量的依赖，碰撞能量主要由质子随x减小的增长决定。

我们在高能散射的彩色玻璃冷凝液描述中讨论重子停止。 我们考虑在超相对论的有色电荷片上夸克的价散分布。 我们计算了复合弹丸的散布夸克的分布，并计算了碰撞之前和之后以及在逐个事件的基础上的重子电流。 我们获得了重子数压缩和快速移动的简单分析估计，在理想的平面波散射情况下，得出的结果与Anishetty-Koehler-McLerran [Phys。 Rev.D 22，2793（1980）]。

我们表明，在大型强子对撞机的质子-铅（p + Pb）碰撞中，彩色玻璃冷凝物（CGC）和流体动力学导致质构平均横向动量〈p⊥〉随质子速度而变化。 在流体动力学中，sincep⊥〉随着从零速度y = 0到质子碎片化区域的减少而减小，因为粒子数量减少了。 相反，在CGC中，饱和动量随着从y = 0到质子分裂区域的增加而增加，因此〈p⊥〉增加。 在大型强子对撞机上，两个模型之间的差异可能足够大，可以通过实验进行测试。